CHAPITRE XIII

ont une ouverture de i j pouce, et une longueur focalede i4 pouces. Ils seront fixés sur un pilier de pierre, ou sur un piédestal fixe de bois, reposant sur une maçonnerie solide indépendante du plancher.

« Pour observer les changements de déclinaison, le télescope fixe (dont on a parlé ci-dessus) est employé seul. L'observation consiste simplement à noter le point de l'échelle qui coïncide avec le fil vertical à trois limites successives de l'arc d'oscillation. Les trois indications étant marquées par abc, le point moyen de l'échelle correspondant au temps de l'observation du milieu, est

« Ce mode d'observation est suffisant lorsque l'observateur n'est pas astreint à un moment précis d'observation. Autrement, la méthode la plus exacte, indiquée par Gauss, doit être préférée (i).

« L'angle correspondant h une division étant connu , les changements de position de l'échelle peuvent être convertis en mesure angulaire. En général, cependant, Bette réduction ne sera nécessaire que dans les résultats moyens de chaque mois.

a Avant que les véritables changements de déclinaison puissent être déduits des leeluies laites, il est néeessaire de faire une correction dépendante de la force de torsion du fil de suspension, En supposant que le plan de détorsion ait été amené, par les ajustements ci-dessus décrits, à coïncider avee le méridien magnétique, il est évident qu'à chaque déviation de l'aimant de sa position moyenne , la force de torsion sera mise en jeu ; et comme cette force tend à ramener l'aimant dans la position moyenne, les déviations apparentes doivent être

(i) Mémoires scientif. de Taylor, vol. il, part, v, pag. /(4 et suivantes.

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moindres que les déviations réelles. Le rapport de la force de torsion à la force magnétique directrice se détermine expérimentalement en tournant la branche mobile du cercle de torsion dans un grand angle donné (par exemple 900), et observant l'angle correspondant dont l'aimant est dévié. Soit u ce dernier angle, et v le premier; alors le rapport en question est

où G est le coefficient de la force de torsion , et F le moment provenant de l'action de la force magnétique terrestre sur le magnétisme libre du barreau , la direction de l'action étant supposée perpendiculaire à son axe magnétique. Le rapport des deux forces étant ainsi trouvé, les véritables changements de déclinaison se déduisent de ceux apparents, en les multipliant par le coefficient

« Afin d'obtenir un résultat exact par le mode d'expérience ci-dessus décrit, il est nécessaire d'éliminer les changements actuels de la déclinaison qui peuvent se présenter dans l'intervalle des deux lectures. La méthode la meilleure, à cet effet, consiste à observer les changements de déclinaison simultanément avec un second appareil. Si toutefois ces moyens ne sont pas à la portée de l'observateur, on peut atteindre le but en faisant une série d'observations avec le vernier du cercle de torsion alternativement dans deux positions fixes (par exemple à -h- go° et — 900); le résultat moyen sera indépendant des changements de la déclinaison, pourvu que le progrès de ces changements ait été graduel dans l'intervalle de l'expérience.

« Afin de déterminer l'intensité absolue de la compo-