CHAPITRE IV. l8l

de 4 pouces de rayon, la densité moyenne sur la surface du premier était à celle du second :: i,3o : loo; il s'ensuit que la densité du petit globe étant représentée par 66°, celle du gros globe le sera par 5i. En ayant égard à l'électricité perdue pendant la durée de l'électricité, il a trouvé en définitive :

Densité élec. moy. de c : densité éiec. moy. de a :: 5'] : aï :: 2,70 : i.

T09. Il a déterminé ensuite l'état électrique des différentes parties de la surface d'un cylindre non isolé d'une très-grande longueur, placé, par une de ses extrémités, à peu de distance d'un gros globe électrisé et isolé. J^e centre de ce globe étant plac(* dans la direction de l'axe du cylindre, si Ion fait varier la dislance dece|)oint à l'extrémité du cylindre, on trouve que la densité électrique à cette extrémilé est dans un rapport un peu au-dessous de la puissance ^ de la raison inverse de cette distance.

Quand on présente successivement à la même distance du centre du gros globe deux cylindres non isolés de différents diamètres, on trouve (pie les densités électriques aux deux extrémités sont à peu près en raison inverse des diamètres des deux cylindres, pourvu néanmoins que les diamèti'es des cylindres soient plus petits que celui du globe.

Coulomb a déterminé le rapport des densités électriques des différents points de la surface d'un même cylindre, d'une grande longueur et non isolé, suivant que ces points sont plus ou moins éloignés du centre du globe électrisé. Il a trouvé que la densité électrique de ces points est en raison inverse du carré de leur distance au centre.

Cette loi n'a lieu qu'à une distance égale à 4 ou 5 diamètres du cylindre, à partir de l'extrémité qui regarde le globe. Juscju'à cette limite, la densité croît en s'approcbant de l'extrémité du cylindre dans un rapport plus gi'and que la raison inverse du carré de la distance.