THÉORIE M\THÉ. DES PHÉ. MAGNET. DE ROTAT

nue son poids apparent d'une quantité dont M. Poisson a donné l'expression analytique.

La composante liorizontale a constamment le même signe , quand on regai'de le diamètre de la pla{|ue comme infini; mais il n'en est plus de même dans la réalité, quand la projection liorizontale du point sur lequel cette force s'exerce, s'approche de la plaque. Notre savant géomètre a trouvé, dans ce cas, en raison de l'influence des bords, que l'expression de cette force se compose de deux termes de signes contraires qui sont égaux, à une certaine distance du centre de rotation, de manière qu'en-deçcà et au-delà celte force est dirigée dans deux sens opposés.

Quand la plaque liorizontale est mobile, son action diminue les amplitudes successives de l'aiguille de déclinaison et de celle d'inclinaison , en influant beaucoup moins sur la durée de leurs oscillations, ce qui s'accorde avec les expériences de M. Arago. Dans ce cas, les diminutions dans Tamplitude de ces aiguilles sont des quantités du même ordre qui peuvent se déduire l'une de l'autre, ce cpii n'a pas lieu dans le cas du mouvement. Lors({ue l'on connaît la déviation horizontale correspondante à une vitesse donnée de la plaque, on peut en conclure, au moyen d'une formule, la diminution d'amplitude des oscillations de la même aiguille à la même distance de cette plaque.

M. Poisson considère (jue les forces qui agissent sur \ la plaque, cjuand elle est immobile ou en mouvement, sont le magnétisme terrestre et faction des pôles de l'aiguille sur lesquels elle réagit. Dans le cas où la plaque est très-étendue, l'influence de la première cause est peu considérable, ce (pii fait que la réaction de la j)laquc est sensiblement proportionnelle au carré de l'intensité magnétique des pôles de l'aiguille. La même chose n'a ])as lieu à l'égard de la déviation d'une aiguille produite par l'action d'une sphère ou d'un autre corps en repos , ou en mouvement, aimanté par l'action de la