CHAPITRE VI

DU POUVOIR CONDUCTEUR DES CORPS POUR L’ÉLECTRICITÉ , ET 1)E LA MESURE DE L’IN- TENSITÉ DES COURANTS-

§ 1er. Du -pouvoir conducteur des métaux et des liquides pour l'électricité émanant dime source quelconque .

1277. Nous nous sommes déjà occupé, dans cet ouvrage (1), du pouvoir conducteur des métaux pour le fluide électrique; mais depuis la publication des deux premiers volumes, M. Pouillet ayant fait de nouvelles recherches sur h* meme sujet, qui avait attiré également l’attention de Ohm il y a dix ans (2), nous allons faire connaître les principaux résultats auxquels ces deux physiciens sont parvenus; lenscmble des faits est présenté d’une manière si analytique par M. Pouiilet, que nous avonscru devoir faire un chapitre à part de son travail.

Davy est le premier qui ait annoncé que le pouvoir conducteur des fils ou barres de métal est en raison inverse de leur longueur et en raison directe de leur section; mais il a plutôt entrevu cette loi qu’il ne l’a

(1) Tome III, page 7Ç.

(2) Journ. de Schweier, 2e série, t. XiV, etc*

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démontrée. Nous en prouvâmes immédiatement après l’exactitude dans des portions détachées d’un circuit voltaïque ; la marche que nous avons suivie pour cela est à l’abri de toute objection.

MM. Ohm et Pouillet ont envisagé la question d’une manière plus générale ; ils ont déterminé le pouvoir conducteur dans un circuit complet, parcouru par de l’électricité émanant d’une source quelconque, la source faisant partie elle-même du circuit; leurs recherches ont montré qu’une source thermo-électrique restant la même, l’intensité du courant qu’elle produit est en raison directe de la section et de la conductibilité du fil de métal qui forme ce circuit et en raison inverse de la longueur du fil , la résistance de la source étant exprimée en fonction d’une certaine longueur du fil. La loi est donc la même que pour une portion du circuit.

Itien n’est plus facile que d’établir les formules qui représentent cette loi dans des circuits homogènes, ensuite dans des circuits hétérogènes.

Supposons que l’on présente successivement à une même source thermo-électrique deux circuits différents, dont le premier a une longueur A, une section S, et une conductibilité G; l’autre, ayant une longueur L', une section S', et une conductibilité C', et que l’on désigne par T l’intensité du courant qui se développe dans le premier circuit, et par X celle du courant qui se développe dans le second, on aura

Si l’on veut avoir l’intensité du courant produit par une source thermo-électrique quelconque , lorsque le circuit est composé de divers conducteurs, de longueur, de section et de conductibilité différentes, on peut trèsfacilement établir les formules des intensités. Gonsidérons d’abord deux circuits différents, l’un homogène, ayant une longueur L, une section S, et une conduc-