PHENOMENES THERMO-ÉLECTRIQUES

obscure au milieu de la flamme; la troisième, Tenveveloppe brillante qui recouvre cette dernière et qui est la flamme projirement dite; enfin l’euveloppe peu lumineuse qui entoure la flamme; j’ai montré qu’en plaçant les points de jonction de Tappareil destiné à mesurer les hautes températures successivement dans ces différentes enveloppes, on avait des courants électriques dont les intensités correspondaient à des tenqjératures de f35o^ 1080 et '780^ pour celles des jioints qui forment la limite supérieure de la flamme bleue, là oii l’air, encore chargé de tout son oxigène, commence h i‘encontrer la flamme, celles de la flamme proprement dite et de l’espace obscur autour de la mèche. Cette détermination a été faite en adniettant toutefois que le rapport constant entre les températures et l’intensité des courants a eiK'ore heu pour des températures élevées. Ces températures (|ue j’ai ainsi déterminées sont celles qu acquièrent les fils de platine plongés dans les diverses enveiopjies; ainsi plus le diamètre sera petit, plus on s approchera de celles du foyer.

Les métaux ont été classés, d’après leur nature thermo-électrique, dans l’ordre suivant : bismuth, platine, mercure, plomb, étain, or, argent, cuivre, zinc, fer et antimoine. Dans ce tableau, si l’on forme un circuit avec deux métaux placés à coté l’un de l’autre, et qiéon fasse chauffer l’une des soudures, celui qui est à gauche prend toujours celui qui esta droite de l’électricité négative. J’ai indiqué aussi l’anomalie que présente un circuit composé de ter et de cuivre. Lorsiju’on élève successivement la température de 1 une des soudures de ce circuit, depuis O jusqu à 3oo^, celle de l’autre étant constante, le courant chemine toujours dans le même sens ; voici ce qui se passe: depuis o jusqu’à i4o^’ de température, l’intensité du courant croît de la mêmequantité pour cha(|ue accroissement égal de température; à partir de i/jo^, cet accroissement diminue assez rapidement, et à 3oo° il est à peine sensible. En continuant à chauffer, le courant

3® PÉRIODE, CfPiPITRE PRFMIER. SiSg

change de sens, c’est-à-dire que le fer devient négatif. M. Nohih (i), en l'épétant cette exjiérience, a reconnu que, dans les combinaisons thermo-électriques oii ii n’entre qu’un métal , il existe plusieurs métaux dans lesquels le courant va de la partie froide à la partie chaude, au heu de la partie chaude à la partie froide, comme dans la plupart des métaux, il cite particulièrement le zinc, le fer et l’anlimoiiie. Il c'st parvenu aussi à produire des courants thermo-électriques dans les circuits humides i 2) , en fixant aux deux extrémités d un multiplicateur deux hâtons d’argile liumectés, dont l’un, fortement échauffé, était mis en contact avec l’autre, qui était resté à la tenqjérature ordinaire. Cette expérience n’est pas sans intérêt pour la théorie du magnétisme terrestre.

Je i’epris de nouveau les phénomènes thermo-électriques dans l’espoir d’arriver aux causes d’ou ils dépendent, et je fus conduit par-là à les analyser avec de grands développements J’adoptai sur-le-champ le principe suivant, dont je démontrai l’exactitude par plusieurs expériences décisives. Quand on chauffe paruuedeses extrémités une barre de métal, la propagation de lachaleurest toujours accompagnée d’une suite de décompositions et recompositions du fluide naturel d(> chaque particule telles, qu’il n’y a d’électricité libre qu’aux deux extrémités. IjR partie froide prend au foyei' de chaleur l’électricité positive, et l’électricité négative est chassée dans tous les sens quand il n y a j^as d’action cliimK[ue. Ce principe est fécond en applications et explique pour quel motif on obtient ordinairement un courant dans les circuits d’un seul métal, (|uand on met en contact la partie chaude avec la partie froide. Il permet encore d’expliquer comment ii se fait que, dans un circuit métalli-

(1) Bibl. univ,, t. xxxvii, p. 118.

(2) Idem, t. XXXVII, p. 174 et i83.

(j) Annal, de Ch. et de Phys., t. xli, p. 353, et t. xlvi, p. -iGS et 337.

a/jo PHÉNOMÈNES THERMO-ÉLECTRIQUES.

que parfaitement homogène, qui n’a ni soudure ni solution de continuité, s’il se trouve à la surface un renflement ou dans l’intérieur un corps ou une cause quelconque qui détermine une propagation de la clialeui* un peu plus difficile d’un côté que de l’autre, là ouest l’obstacle, il y a séparation des deux électricités. L’extrémité positive franchit toujours l’obstacle.

Nous avons vu, il y a un instant, qu’un circuit fer et cuivre présente une anomalie singulière quand on porte la température de l’une des soudures jusqu’au rouge naissant; cette anomalie existe aussi dans des circuits formés de zinc et or , zinc et argent.

Je me suis attaché en outre à déterminer le pouvoir thermo-électrique de ( haque métal, c’est-à-dii’e la faculté qu’il acquiert, par la chaleur, d’émettre telle ou telle électricité erl plus ou moins grande quantité, dans son ‘ contact avec un autre métal, suivant sa température. Pour compai’er les pouvoii's thermo-électriques, il fallait opérer sur des circuits dans lesquels le pouvoir conducteur fut toujours constant. Je n’ai pas trouvé d’autre moyen que de former un circuit avec tous les fils de métal soumis à l’expérience; en maintetiant à zéro toutes les températures, excepté celle des deux métaux dont on cherche le pouvoir thermo-électrique, on n’a plus alors à s’occuper du pouvoir conducteur. Ln expérimentant sur un circuit composé de fils de platine, d’or, d’argent, de cuivre, d’éiain, de zinc et de fer, j’obtins les résultats suivants. Pour une température donnée de 20^, chaque métal acquiert une puissance ou action tliermoélectrique telle, que l’intensité du courant produit par l’élévation de température d’une soudure est proportionnelle, à la diffésence des quantités qui représentent chacune de ces actions dans les deux métaux. Ainsi, en désignant par P cette puissance et par x le pouvoir thermo-électrique du fera 26® on a:

P. fer. . .

P. argent

PÉRIODE