INFLUENCÉ UÉ LA CHALEUR SUR LE MAGNÉT

s’approche de l’extrémite qu’on chauffe, et que pat* eonsëquent la force magnétique du fer doux augmente par ia chaleur.

M. Kupffer (i) s’est occupé aussi de la question relative à la distribution du magnétisme dans les barreaux d’acier aimantés, question qui, comme on sait, avait excite toute la sagacité de Coulomb. Il a employé la même méthode que ce célèbre physicien, laquelle consiste à faire osciller, à la même distance, une petite aiguille horizontale devant différents points d’un barreau aimanté vertical, et à compter le nombre d’oscillations exécuté dans un temps donné. Il a d’abord déterminé la force magnétique communiquée à un barreau cylindrique d’acier fondu, non trempé, par l’action seule du magnétisme terrestre. Le cylindre ayant été retourné, perdit entièrement le magnétisme qu’il avait acquis primitivement; mais il ne reprit pas de suite l’état opposé, excepté aux extrémités oii il se manifesta d’abord un, degré de magnétisme très-faible, et contraire à celui qui s’était développé en premier lieu.

Passant ensuite à la distribution du magnétisme dans les barreaux qui ont l’eçu divers degrés d’aimantation , il commença par ceux qui en possèdent un très-faible. Pour le leur communiquer , il fit glisser le barreau perpendiculairement sur le pôle boréal d’un aimant artificiel très - fort , et le replaça ensuite devant l’aiguille, le pôle boréal du barreau était dirigé en haut. Il trouva que le pôle austral était plus fort que le pôle boréal, et ([ue le point d’indifférence était plus près du pôle le plus fort que de l’autre. Le barreau ayant été retourné, les forces magüéti([ues , des différents points, augmentèrent, et le point d’indifférence se rapprocha du milieu. Le barreau n’éprouva ces cbangements que successivement, et n’atteignit son état final qu après être resté plusieurs heures dans la même po-

(i) Annal, de Ch. et de Phys., t. xxxvi, p. 5o.

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sition. Il remarqua que toutes les fois que les forcés magnétiques du barreau augmentaient , le point d’iridifférence se rapprochait lentement du milieu; que ce point était toujours plus près du pôle le plus fort que de l’autre ; qu’un barreau aimdnté vertical avait plus de force lorsque le pôle boréal, dans notre hémispbèrê, était tourné en bas, et qu’un barfeau aimanté suivant la méthode employée ci-dessus, était toujoürs le pîiîs fort au pôle immédiatement produit par celui de 1 aimant.

Il a donné ensuite le résultat des observations qu’il a faites avec le lUême barreau aimanté jusqu’à saturation, par la méthode de Coulomb, puis il s’est occupé ensuite de l’influence qu’exerce la forme des extrémités d’uh barreau sur la force magnétique et sur la position du point d’indifférence. Un barreau cylindrique, en acier fondu et non trempé , fut arrondi à une de ses extrémités, aimanté à saturation et placé sur la ligne de l’aiguille à une distance de i4 centimètres. Lorsque le pôle nord du barreau était dirigé vers le sud, la force du pôle boréal arrondi fut trouvée égale à 2,ü3i9,et celle du pôle austral ^gale à 2,1 558. Dans la position opposée du barreau , la force magnétique du pôle boréal était égale à 2,2198, et celle du pôle austral égale à 2,3oo6. Le point d’indifférence était au milieu. »

La même extrémité qui avait été arrondie, fut lunée en pointe, aiguisée de plus en plus et mise successivement en expérience, après avoir été chaque fois aimantée à saturation. La force du pôle pointu diminua à mesure que la pointe devint plus aiguë. Le point d’indifférence s’éloigna toujours de cette extrémité. La température, qui exerce une influence si marquée sur l’intensité des forces magnétiques, influe également sur leur distribution.

Un parallélipipède en acier trempé, de 5o3 millimètres de longueur, de j 5 -î de largeur, et de 5 millimètres d’épaisseur , fut aimanté à saturation et placé verticalement devant l’aiguille, dans l’appareil qui lui avait servi