CHAPITRE IV. l8l

de 4 pouces de rayon, la densité moyenne sur la surface du premier était à celle du second :: i,3o : ioo; il s'ensuit que la densité du petit globe étant représentée par 66°, celle du gros globe le sera par 5i. En ayant égard à l'électricité perdue pendant la durée de l'électricité, il a trouvé en définitive :

Densité élec. moy. de c : densité élec. moy. de à :: 57 : 21 :: 2,70 : 1.

109. II a déterminé ensuite l'état électrique des différentes parties de la surface d'un cylindre non isolé d'une très-grande longueur, placé, par une de ses extrémités, à peu de distance d'un gros globe électrisé et isolé. Le centre de ce globe étant placé dans la direction de l'axe du cylindre, si l'on fait varier la distance de ce point à l'extrémité du cylindre, on trouve que la densité électrique à cette extrémité est dans un rapport un peu au-dessous de la puissance -| de la raison inverse de cette distance.

Quand on présente successivement à la même distance du centre du gros globe deux cylindres non isolés de différents diamètres, on trouve que les densités électriques aux deux extrémités sont à peu près en raison inverse des diamètres des deux cylindres, pourvu néanmoins que les diamètres des cylindres soient plus petits que celui du globe.

Coulomb a déterminé le rapport des densités électriques dps différents points de la surface d'un même cylindre, d'une grande longueur et non isolé, suivant que ces points sont plus ou moins éloignés du centre du globe électrisé. Il a trouvé que la densité électrique de ces points est en raison inverse du carré de leur distance au centre.

Cette loi n'a lieu qu'à une distance égale à 4 ou 5 diamètres du cylindre, à partir de l'extrémité qui regarde le globe. Jusqu'à cette limite, la densité croît en s'approchant de l'extrémité du cylindre dans un rapport plus grand que la raison inverse du carré de la distance.