CHAPITRE VI

:: a : i. Cette loi cependant commence à changer et devient irrégulière, quand on augmente la quantité d'électricité ; phénomène observé précédemment. Dans la colonne horizontale c , il en est de même, excepté quand les quantités d'électricité deviennent plus considérables; la loi commence bientôt à changer comme sur la plaque d. Dans la colonne £ la quantité d'électricité étant fortement accrue, la loi change encore plus vite ; dans le tableau II on observe des effets semblables.

1370. Lors donc qu'on cherche à établir des rapports entre les quantités d'électricité qu'on suppose être distribuées sur le grand cylindre chargé à divers degréis, on peut s'attendre à les trouver plus ou moins troublés par l'action inductive, variable entre les corps répulsifs. En se reportant au tableau ITI, on voit que le rapport du centrée à l'extrémité E est à peu près, d'abord avec des plaques ab^ comme 1 ::2; résultat semblable à celui qui a été obtenu par Coulomb. Sous la plaque c ce rapport tend à changer, comme on le voit plus clairement au tableau I; c'est à ce point oîi la loi pour la plaque c touchée à l'extrémité commence à varier, ainsi qu'on le voit dans le même tableau.

187 f. Tous les faits observés rendent donc très-probable que la quantité d'électricité enlevée à la surface d'un corps électrisé, au moyen d'un petit disque isolé et.mince, peut être très-influencée par la position du point d'application, indépendamment de la quantité d électricité possédée par ce corps au point touché, de sorte que la même quantité peut exister en deux points différents, et cependant ce plan d'épreuve se charger inégalement, si le pouvoir d'induction de la plaque est difTérent dans les points touchés. Si, par la position mutuelle des particules électriques, la susceptibilité inductive du disque tangent était à peu près nulle , ce plan ne se chargerait à aucun degré et serait aussi inefficace qu'une plaque de verre vei*ni ou de quelque autre substance non conductrice, dont la susceptibilité inductive serait si faible, qu'elle n'enlèverait pas dans les circonstances ordinaires la plus faible

Ob DD PLAN D EPREUVE ET DE SES INDICATIOKS.

fortiori d'électricité à un corps chargé sur laquelle on appliquerait. M. Harris en conclut qu'il n'est pas improbable qu'un petit plan isolé ploogé dans une spIlè^echa^ gée, ne présente ces circonstances. Dans ce cas, ce plan ne se chargerait pas, quand bien même il y aurait réellement de l'électricité.

iS^a. Si toutes les considérations que je vieiis d'uposer sont exactes, il est quelquefois douteux que l'oa puisse prendre le plan d'épreuve comme élément d'iin corps charge , puisque ne faisant pas partie intégrante lin ta surface, il •en résulte des effets d'inducliou qui compliquent la charge prise par ce plan.

Quoi qu'il en soit, nous ne savons réellement rien ie la distribution actuelle de l'électricité .sur une &urface cliargée, si ce n'est par l'intermédiaire des corps (jii'oD y applique. D'un autre côté , M. Harris , et depuis M. Faraday, comme nous le venons bientôt, ont essayé de démontrer qu'un corps électrisé n'exerce une action à dislance que par l'inflLience des parties matérielles placées entre lui et d'autres corps ; ce qui porte à croire qu'uue sphère electrisée, ou parfaitement isolée, dans le plus grand vide qu'on puisse obtenir, conserverait pendant un temps indéfini son état électrique, s'il était placé liors de l'influence d'une source d'attraction.

Je crois en avoir dit assez pour faire sentir la nécessité aux physiciens de soumettre les vues de M. Tlarrisi de nouvelles épreuves expérimentales, afmdedétcrmiaer jusqu'à quel point les effets d'inducliou produits prit» corps électrisés sur le plan d'épreuve, qu'on applique en différents points de leur surface, pour avoir les tensions électriques de ces points, compliquent les résultats obtenus, au point de faire perdre quelquefois aux lois de Coulomb toute leur généralité.

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