TT- ^L
la force magnétisante est
o-LI =
1 + kL et l'induction est
La densité superficielle o- en un point de la surface pour lequel la normale intérieure fait Tangle 0 avec la direction de Tintensité d'aimantation est
a z= I COS 6.
Supposons, par exemple, qu il s'agisse d'un ellipsoïde de révolution ayant son axe parallèle au champ. La valeur de L dépendra de Texcentricité e de la section méridienne (n® 23). Le plan principal, perpendiculaire à la direction du champ, coupe la surface de
Fig. 14.
Tellipsoïde (fig. 14) suivant la ligne neutre pour laquelle ? est nul et qui divise la surface en deux plages égales dont les aimantations sont de noms contraires.
36. Cylindre très allongé. — Si nous faisons tendre vers zéro Texcentricité e de la section méridienne de Fellipsoîde, le coefficient L tendra vers zéro (n® 23).
L'intensité d'aimantation devient alors
la force intérieure de l'aimant devient nulle et l'induction a pour valeur
i)ans ce cas, la longueur de l'axe de révolution tendant à devenir infiniment grande relativement au rayon équatorial, l'ellipsoïde devient assimilable à un cylindre très allongé. La densité superficielle (T, nulle sur toute la surface latérale, prend aux deux extrémités les valeurs + I et — L
Si l'on désigne par co la section droite du cylindre et par X sa longueur, supposée très grande relativement au rayon de a>, les
masses magnétiques des deux extrémités seront + co I et — o> I ; le moment de Taimant sera, par conséquent, égal à Xcol, produit du volume par l'intensité d'aimantation.
37. Tariabilité du coefficient d'aimantation. — En plaçant dans le champ terrestre un long barreau de fer doux, dirigé parallèlement à la force du champ qui a pour valeur
on peut mesurer expérimentalement le moment magnétique du barreau et diviser ce moment par le volume pour obtenir la valeur de l'intensité d'aimantation I ; on trouve ainsi
et, par conséquent,
En recourant à des méthodes d'expérimentation qui permettent de faire varier Tintensité op du champ magnétique et de déterminer
800 "-rf-i
.Fig. i5.
les valeurs correspondantes de I, on a constaté que k, au lieu d'être une constante, est une fonction de (p.
La figure IS, dans laquelle on a pris <p pour abscisse et I pour ordonnée, indique les résultats obtenus expérimentalement par le
professeur Ewîng en opérant sur un fil de fer doux recuit. La valeur de k correspondant à un point quelconque de cette courbe est égale à la tangente de Tangle que la droite allant de Torigine à ce point fait avec Taxe des cp. Cette valeur croît d*abord depuis (p = 0 jusqu'à (p = 3 environ ; elle passe alors par son maximum, d'environ 250 ; elle décroit ensuite indéfiniment en tendant vers zéro,
38. Perméabilité magnétique. — Pour obtenir le potentiel d'induction d'un aimant temporaire, il faut multiplier le potentiel (U -h û) de la force magnétisante par le facteur numérique
Il en résulte que Vinduction en chaque point intérieur est parallèle à la force magnétisante ^ de même sens que cette force et égale au produit de cette force par le facteur constant ^.
On a donné au coefficient [a le nom de perméabilité magnétique.
La force magnétisante en un point intérieur quelconque de Taimant serait observable au centre d'une cavité filiforme parallèle à l'intensité d'aimantation (n® 29) ; l'induction au même point serait observable au centre d'une cavité en forme de disque mince perpendiculaire à Tinlensité d'aimantation. Il suffirait de diviser la seconde de ces forces observées par la première pour obtenir la valeur de [x.
Considérons un noyau de fer doux sphérique (fig. 16), placé
dans un champ magnétique uniforme d'intensité <p. U s'aimantera
uniformément et la valeur de Tinduction à Tintérieur de cet aimant sera
i -f-4g^' 3fJL B = ; o = r — = o.
