THÉORIE DE L'OPHTHALMOSCOI'IE

manière à y former une image, il faut, et cela aussi bien pour les partie latérales que pour les parties centrales, que l'œil observé soil adapté au point le plus éloigné de la vision distincte.

Il n'existe à cette règle d'exception que pour les yeux très-myopes, chez lesquels la myopie dépend d'une ectasie des parties postérieures (staphylôme postérieur). Dans ces yeux, il est vrai, la région du pôle postérieur du fond de l'œil est en arrière du foyer des milieux réfringents, contrairement à ce qui existe pour les parties latérales voisines du corps ciliaiie. On peut ici avoir une image nette des parties antérieures, et cela sans correction, tandis qu'il faut des verres concaves très-forts pour distinguer la papille. Il est vrai que ces différences existent quelquefois aussi dans les yeux emmétropes ; mais elles sont alors à peine sensibles. Il semble que, dans ces cas, leur raison d'être réside en ce que l'accommodation exerce une influence moins prononcée sur l'apparence de ces parties latérales que sur celle des parties centrales ; mais, ce qui est plus probable encore, c'est que les rayons qui proviennent de ces parties tout à fait latérales traversent l'appareil dioptrique sous des angles tellement aigus, que la déviation qu'ils subissent est inférieure à celle des rayons qui proviennent des parties centrales, Il est évident en effet que l'action de l'appareil dioptrique n'est propre à influencer d'une manière tout à fait égale la réfraction des rayons provenant des différentes parties du fond de l'œil que quand ce dernier appartient à une sphère absolument régulière.

5° La distance à laquelle se trouve l'image visible du fond de Vœil dépend, non-seulement de la structure et de l'adaptation de l'œil observé, mais encore du mode d'examen choisi.

Jusqu'à présent nous avons discuté les conditions nécessaires pour aper-

Tig. 3(*).

cevoir directement le fond de l'œil, et la direction que doivent affecter les

f ) Si l'œil A est hypermétrope, les rayons émanant du point a iront en a a, et c'est pourquoi nous avons le point « dans le prolongement de % %, en a'.

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rayons émergents pour former une image dans l'œil de l'observateur. En opérant ainsi, nous nous servons des milieux de l'œil éclairé, comme d'une loupe, et nous voyons l'image à l'infini, si la rétine occupe exactement le foyer des milieux réfringents (œil emmétrope). Il n'en est plus ainsi lorsque la rétine est au-devant de ce foyer (hypermétropie) ; car alors, chaque cône lumineux émané d'un point éclairé du fond de l'œil se compose, au sortir de la cornée, non plus de rayons parallèles, mais bien de rayons légèrement divergents, dont le prolongement rectiligne en arrière indique le point où l'image est perçue (voy. (ig. 3). Aussi l'image du fond d'un œil hypermétrope est-elle d'autant plus rapprochée que le degré de l'hypermétropie est plus prononcé. En conséquence, nous pouvons apercevoir celte image distinctement, même à une certaine distance de l'œil.

Si, au contraire, le foyer des milieux réfringents est situé au-devant de la rétine (myopie), l'image ne saurait être perçue sans le secours de verres concaves; car les rayons provenant d'un point situé un peu en arrière du foyer d'une lentille n'en sortent pas parallèlement, mais bien dans une direction légèrement convergente (voy. fig. 2). Pour cette raison, les rayons envoyés par le fond de l'œil prennent une direction convergente et ne peuvent se réunir sur la rétine d'un œil emmétrope, sans qu'on ait pris la précaution de les rendre parallèles au moyen d'un verre concave. Cette combinaison du verre concave avec les milieux réfringents de l'œil correspond à une lentille d'un foyer plus long que celle qui est constituée par ces milieux mêmes, d'où il résulte que l'image apparaît, dans ces conditions, plus loin que celle d'un œil emmétrope.

Il est un autre mode d'examen de l'œil: c'est l'examen à Vimage renversée. Celle image peut occuper différentes positions. Comme il a été dit plus haut, tout œil donne de sa rétine une image renversée, réelle, qui coïncide avec l'objet pour lequel il est adapté. Cette image renversée envoie, de chacun des points qui la composent, des rayons divergents qui peuvent être réunis et former une image dans l'œil d'un observateur. Il faut, pour cela, que 1;.» quantité de lumière destinée à composer cette image n'ait pas trop considérablement diminué, en raison de la grande distance à laquelle se forme cette image renversée. C'est là, en effet, le motif pour lequel il n'est possible de l'apercevoir que si elle se trouve très-près de l'œil observé, comme il arrive pour les yeux très-myopes (fig. 2), cas dans lequel l'éclairage conserve une intensité suffisante. Il serait même possible d'observer directement à l'image renversée des yeux emmétropes accommodés pour une distance très-courte; mais ce mode d'examen est impraticable, parce qu'il est impossible de maintenir l'accommodation immobile pendant un certain temps ; parce que tout effort d'accommodation se complique toujours d'un rétrécissement de la pupille qui diminue nécessairement la quantité des

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rayons éclairants entrant dans l'œil, et parce que la dilatation de la pupilleque détermine l'atropine paralyse l'accommodation. Mais il est possible de rapprocher de l'œil observé l'image renversée qui se forme à une longue distance, au moyen d'un verre convexe. En procédant ainsi, on ramène l'image au foyer de la lentille ou tout près de ce foyer (naturellement du côté de la lentille opposé à l'œil observé).

D'après les lois de l'optique, l'image se fait exactement au foyer, si les rayons émergeant de l'œil observé arrivent à la lentille parallèles les uns aux autres; elle se fait entre le foyer et la lentille si les rayons émanent de l'œil observé en convergeant, enfin, au delà du foyer, si les rayons divergent en sortant de l'œil qu'on examine. Dans ce dernier cas (œil hypermétrope), il est même possible qu'il ne se forme pas d'image, si l'on n'a pas recours à des verres convexes très -forts.

6° Du grossissement avec lequel on observe le fond de Vœil.

Le grossissement avec lequel nous voyons le fond de l'œil dépend: 1° du mode d'examen (à l'image droite ou renversée) ; 2° de la réfringence de l'œil examiné. Pour ce qui regarde ce dernier cas, il faut encore distinguer dans l'amétropic celle qui provient d'une longueur anormale de l'axe optique et celle qui résulte d'une anomalie dans la réfringence des milieux dioptriques.

Suivant M. Mauthner, les points qui permettraient de calculer le grossissement dans chaque cas sont : a. la distance de vision distincte de l'observateur. Si celui-ci est emmétrope et peut par conséquent percevoir, d'un objet fin placé à huit pouces, une image nette, on prend cette distance de huit pouces comme base du calcul. S'il possède une étendue de vision distincte plus grande ou plus petite, on substitue ces grandeurs à celle de huit pouces.

h. La distance de la rétine de l'œil examiné au point nodal (surface postérieure du cristallin). Quoique chez les différents individus celte distance puisse varier un peu, sans que pour cela l'œil devienne arnétrope, on peut, comme moyenne grandeur la plus sûre, accepte]-, suivant Listing, 6, 7 lignes de Paris.

c. La distance focale des milieux dioptriques de l'œil examiné, qu'on peut en moyenne évaluer à un demi-pouce.

De ces trois composantes, il résulte tout simplement qu'un objet que l'observateur peut voir distinctement à huit pouces doit apparaître avec un grossissement déterminé, attendu que cet objet est vu à travers une loupe (milieux réfringents) d'un demi-pouce de foyer et à une distance de G, 7 lignes derrière cette loupe. Le calcul de M. Mauthner donne pour l'œil emmétrope un grossissement d'un peu plus de quatorze diamètres (un tiers en

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plus). Le même auteur a encore, en se basant sur les lois émises, constaté le grossissement dans différents cas d'améiropie, soit que Pamétropie dépendît d'une anomalie de l'axe optique ou de la réfraction des milieux dioptriques de l'œil. Il est bien à regretter que ces calculs intéressants ne puissent avoir pour la pratique une valeur directe, en ce sens qu'il faudrait, pour déterminer au moyen de l'ophthalmoscope si l'amétropie dépend d'une longueur anomale de l'axe optique ou d'une anomalie dans la réfringence, disposer au fond de l'œil d'un élément d'une grandeur constante, comme par exemple la papille qu'on choisit de préférence pour base des mensurations. Mais comme le diamètre de cette partie varie sensiblement chez les différents sujets, la détermination du grossissement, au moyen de l'ophthalmoscope, dans un cas donné, perd sensiblement de sa valeur. Ce ne sont donc en pratique que les grandes différences dans le grossissement qui se laissent reconnaître sans difficulté. Sous ce rapport, il est caractéristique que « le plus faible grossissement revient à l'hypermétropie, à cause de la faible réfringence de l'appareil dioptrique; le plus fort à la myopie, grâce à la force réfringente de ses milieux ». Il est bien entendu que, dans le premier des cas, on a rendu l'image droite nettement visible au moyen d'un verre convexe approprié ; dans le second, au moyen d'une lentille concave.

Il est plus difficile de déterminer le grossissement pour l'image renversée. On conçoit sans peine que celte image doive être d'autant plus grossie qu'elle est plus éloignée de l'œil observé (fig. 2). La distance à laquelle se forme limage dépend de la forme de cet œil et de sa réfringence. Moins il est réfringent, plus l'image directement et naturellement renversée apparaît loin ; plus il est réfringent, moins l'image en est distante. Dans le premier cas, elle est plus grande que dans le second. Si on la rapproche au moyen d'une lentille, on la rapetisse, et le problème que nous nous proposons de résoudre porte alors sur deux éléments : 1° la réfringence de l'œil observé ; 2° la réfringence de la lentille destinée à rapprocher l'image. On peut dire que moins la réfringence de l'un et de l'autre est grande, plus l'image renversée apparaît grande. Oa peut introduire un troisième élément dans la question, à savoir, la distance de la lentille à l'œil observé. Cette dislance est très-limitée en vertu de raisons pratiques sur lesquelles nous aurons à revenir : disons seulement qu'en éloignant la lentille de l'œil observé, on augmente les dimensions de l'image.

Il faut considérer, en outre, que le grossissement du fond de l'œil vu à l'image renversée varie un peu avec la position des parties qu'on examine : plus elles sont rapprochées du champ pupillairc, plus elles doivent paraître grossies. Ajoutons enfin que cette image renversée et rapprochée au moyen d'une lentille peut être grossie par une seconde lentille, ainsi que l'a fait lluelc, en plaçant à 2 pouces de dislance de l'œil observé une lentille dont le foyer mesurait 1 pouce et demi, et une autre lentille d'un foyer de

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3 pouces, à 6 pouces de distance du mémo œil. Tout récemment, M. Coccius a donné une combinaison plus avantageuse, celle d'une lentille de 2 pouces et demi avec une lentille de 2 pouces (voyez plus loin). Pour les yeux très-myopes, on peut se passer de celte combinaison et agrandir, au

moyen d'une lentille, l'image directement renversée.

7° Intensité de l'<:> lairage de Vimage.

Nous ne dirons cpie peu de mots sur ce chapitre. On a beaucoup discuté la question desavoir si l'on ne pourrait pas changer l'intensité de l'éclairage de l'image en changeant le mode de cet éclairage ; mais il n'en est pas ainsi, car l'intensité de l'éclairage d'une image est uniquement en rapport avec Y étendue de la partie éclairée. Plus elle est grande, plus la quantité totale de lumière réfléchie est considérable, mais nous n'avons pas, en optique, de moyens qui nous permettent de faire varier, dans un cas donné, la quantité de lumière réfléchie par un point. Le degré de l'éclairage apparent dépend donc de la somme des points éclairés. Il est naturel de penser que, suivant les yeux, les images sont plus ou moins éclairées, attendu que, dans les divas cas, les conditions physiques de la réfraction de la lumière changent, comme nous lèverions encore plus tard et, avec elles, l'étendue de la partie éclairée.

ARTICLE IL