N" XII (G

ÎU tiikoihk im. \.\ 1.1 m ihit K. — PREMIÈRE SECTION. \ KII(G), III. Su [ ijk i-< m- maintenant que le plan E\F est la surface de séparation 'I'' deu imlteuv de deMÏté différente; il y aura réflexion sur

re plan. Pour suivre aisément la marche des rayons réfléchis, concevons un autre point / situé sur une perpendiculaire abaissée du point L sur ce plan et à la même distance du plan que le point L:

les droites /A, lm, lui, Im', etc. seront égales aux rayons LA. Lm, v Lm', Lm", etc. et l'on pourra indifféremment compter les chemins parcourus à partir du point /. ou à partir du point L. Prolongeons /A d'une quantité \p, égale à AP; le* chemins parcourus par les riyoM fléflédhia mp, mp, m'p, etc. seront les mêmes que ceux par- OOBrM DM I» rayon '»P. m l*. m'P. etc. (jue nous avions considérés d ■bord DOOf le CM ordinaire dfl la propagation de la lumière dans un indien bomugtue; et lofl pourra appliquer au point p tons les raisonnements rjue nous avons faits pour le point P. Ces raisonnements de- I H miraient inutile» i g'ij était démontré que les rayons réfléchis dans toutes sortie de direction! IM la 'déments mm, m'ai", etc. considérés isolement, siiim uI la néoN bri de variations d'intensité, quelle (|uesoit l' m m. im.ii-iui |'.ii rapport à IKp, que s'ils émanaient du point /; car alors le» éléments île I i lion seraient tout à fait les mêmes. Mais nous n'aton» pas i« Ile hypothèse, qui d'ailleurs ne serait pas

B, <iir nous avons vu que les seuls rayon» qui exercent une in- BoeilM lensilile sur la lumière Bbvoyêe en p s'éloignent très-peu de etr tàf et que tous les antres se détruisent mutuellement, lîni [et rayoOa <1ont nous devons tenir compte dans le calcul de la

I fnimwnl é|m<|iif.

NOTES DIVERSES SUK LA DIFFRACTION. 215

résultante, étant presque parallèles entre eux, et en conséquence éga- N° XII (ï,). lement inclinés sur la surface réfléchissante, peuvent être considérés comme d'égale intensité, quelle que soit la loi suivant laquelle cette intensité varie avec l'obliquité. Les éléments de l'intégration, dans ce cas, sont donc absolument semblables à ceux du cas précédent, où la lumière se propageait dans un milieu homogène; l'expression générale de la résultante est donc pareille, et doit nous conduire aux mêmes conséquences. Ainsi, par exemple, lorsque la surface réfléchissante est indéfiniment étendue, cette résultante est la môme pour tous les points p, p', p\ etc. situés à la même distance du point /, du moins tant que les obliquités des rayons incidents LA , LA', LA* ne sont pas trop différentes, car cela ferait varier l'intensité de la lumière réfléchie Les points p, p, p", etc. pour lesquels les longueurs des plus courts chemins parcourus sont les mêmes, éprouveront donc simultanément les mêmes oscillations et appartiendront par conséquent à une même onde lumineuse. Ainsi, l'onde réfléchie aura la même forme et la même inclinaison que si elle émanait du point /.

\ 1 . Lorsque la surface réfléchissante n'est pas indéfiniment étendue, les intégrales ne sont plus, en général, les mêmes pour les points p, p , p", etc. abstraction faite des variations d'intensité qui tiennent à la différence d'obliquité des rayons incidents. Il en résulte alors, quand la surface est très-étroite, ou qu'on observe la lumière réfléchie trèsprès de ses bords, des bandes obscures et brillantes semblables à celles qui proviennent, dans la transmission ordinaire de la lumière, de la suppression d'une partie de l'onde lumineuse. 11 en résulte aussi des déviations sensibles des rayons réfléchis, dont une portion ne suit plus alors la loi ordinaire de la réflexion, qui n'est qu'un cas particulier de la loi plus générale exprimée par l'intégrale déduite du principe d'Huyghens.

On conçoit aisément, dans cette théorie, comment une surface hérissée d'une multitude de petites aspérités peut néanmoins réfléchir

" Parce qu'alors les omles élémentaires n'ont plus la même intensité pour les points /» . p', p", Pic.

•Jlfi THÉORIE DE LA LUMIÈRE. — PREMIÈRE SECTION.

X* XII (fi), la lumière régulièrement, lorsque ces aspérités sont très-petites par rapport à la longueur d'une ondulation lumineuse, parce qu'alors les petits changements qui en résultent dans les longueurs des chemins parcourus n'altèrent presque pas les degrés d'accord ou de discordance des ondes élémentaires, et n'ont pas en conséquence d'influence sensible sur leur résultante. Ceci nous donne une idée précise de ce qui constitue le poli.