EXPLICATION DE LA REFRACTION DANS LE SYSTEME DES ONDES

1. La théorie des vibrations lumineuses est encore si peu connue, que nous ne croirons pas déplaire aux lecteurs en leur présentant d'une manière succincte IVxplication quelle donne des lois de la réfraction.

Les partisans les plus télés du système de l'émission ne peuvent nier la supériorité de l'autre, quant aux résultats, c'est-à-dire aux formules qui en ont été déduites. C'est la théorie des ondulations qui a révélé au docteur Young des relations numériques si remarquables entre les phénomènes de l'optique les plus différents; c'est elle aussi qui a fait connaître les lois générales de la diffraction . que la simple observation n'aurait pu jamais découvrir, et les véritables principes de la coloration des lames cristallisées. On a reproché à cette théorie le vague de ses explications, qui conduisent cependant à des formules confirmées par les faits; et quoiqu'elle calcule la marche des rayons réfractés dans un grand nombre de cas où ils suivent des lois beaucoup plus compliquées que la loi de Descartes, on a prétendu qu'elle ne pouvait pas encore expliquer celle-ci d'une manière satisfaisante : c'est ce que nous allons tâcher de mettre le lecteur à portée de juger luimême.

2. Nous rappellerons d'abord en peu de mots les définitions et les principe.* nécessaires à l'intelligence de la démonstration.

Lorsqu'un ébranlement est excité dans un point d'un fluide dont l'élasticité est uniforme, l'ébranlement se propage avec une égale promptitude en tout sens, et forme ainsi des ondes sphériques dont ce point est le centre. Nous appelons surface de Fonde la surface sur tous les points de laquelle l'ébranlement arrive au même instant, ou, en d'autres termes, la réunion de tous les points qui éprouvent simultanément un mouvement correspondant à la même époque de l'oscillation du moteur, telle que celle où sa vitesse est nulle ou atteint son maximum. Cette surface est sphérique dans le cas particulier que nous considérons; mais elle peut affecter un»autre forme et devenir ellipsoïdale, par exemple, quand l'élasticité du milieu n'est

l'> Celle note est la reproduction textuelle, à quelques variante* près, d'un article inséré au Bulletin de la Société philomathique (octobre i8«i), et au loroe XXI des Annales de chimie et d. physique, p. 995 (cahier de novembre i8aa).

Y' XIV. pas la même dons toutes les directions. On appelle rayon la ligne droite menée du rentre d'ébranlement à la surface de l'onde; c'est la Jigne suivant laquelle se propage l'ébranlement : elle est perpendiculaire i la surface de l'onde, quand celle-ci est sphérique. Cette normale est la direction suivant laquelle s'opère la vision, soit à l'œil nu, soit avec une lunette.

La nature de l'ébranlement est une chose essentielle à considérer dans la question qui nous occupe : nous admettrons qu'il est oscillatoire, et que les oscillations de la molécule vibrante qui agile l'élher se répètent régulièrement un très-grand nombre de fois; il en résultera une suite non interrompue d'ondulations de même longueur. Nous appelons ondulation entière toute la partie du fluide ébranlée par une oscillation complète, c'est-à-dire une allée et un retour de la molécule vibrante : l'ondulation entière est composée de deux demi-ondulations qui répondent l'une à l'allée et l'autre au retour de la molécule vibrante; elles sont tout à fait pareilles e» symétriques, quant à l'intensité des vitesses absolues des molécules du fluide et des forces accélératrices résultant de leurs déplacements relatifs, mais contraires quant an sigue de ces vitesses et de ces forces accélératrices, qui sont positives dans l'une et négatives dans l'autre. C'est une conséquence nécessaire de la nature oscillatoire de l'ébranlement primitif. Il en résulte que, lorsque deux séries d'ondes semblables, ayant la même longueur d'ondulations, se propagent suivant la même direction, et que l'une est en retard sur l'autre d'une dcmi-onftulation , il y a opposition romplète entre les mouvements qu'elles tendent à imprimer aux molécules élhén'*es . si d'ailleurs ce* mouvements sont parallèles dans les deux systèmes d'ondes : car les vitesses et les forces accélératrices qu'ils apportent en chaque point de l'étber neront partout de signes contraires; et si elle9 sont égales, c'est-à-dire si les deux systèmes d'ondes ont la même intensité, elles se neutraliseront mutuellement dans toute l'étendue de ceux-ci, excepté les deux demi-ondulations extrêmes, qui échappent à l'interférence, mais qui sont une trop petite partie du mouvement total pour •iflecler l'œil d'une manière sensible. Ainsi, toutes les fois que deux systèmes d'ondes parallèles de même nature et de même intensité diffèrent dans leuf marche d'une demi-ondulation, on peut dire qu'ils se détruisent complètement.

3. Cela posé, soit AC la surface de séparation de deux milieux, dans lesquels la marche de la lumière n'a pas le même degré de rapidité. Soit AB une onde incidente, inclinée d'un angle quelconque sur AC et supposée plane, comme la surface réfringente, pour simplifier les raisonnements; c'est supposer le point lumineux infiniment éloigné. Les diverses parties de la surface de cette onde ne rencontreront AC que les unes après les autres : si l'on veut comparer les instants d'arrivée des deux points E et B, par exemple, il faut mener perpendiculairement à l'onde les lignes EF et BC, qui seront les rayons correspondants à ces points,

les lignes suivant lesquelles se propage l'ébranlement et se mesure la vitesse de [S< \]\. propagation; la différence entre BC et EF sera celle des chemins parcourus par les points E et B, quelles que soient d'ailleurs les petites inflexions que l'onde et les rayons peuvent éprouver dans le voisinage de AC, puisqu'elles seront le* mêmes pour toutes les parties de l'onde qui atteindront successivement AC, à cause de la similitude parfaite des circonstances; si donc on divise BC - EF par In vitesse de propagation de la lumière dans le premier milieu, on aura le temps qui s'écoule entre les arrivées des points E et B à la surface réfringente AC.

D'après le principe de la coexistence des petits mouvements, nous pouvons considérer chaque point ébranlé de cette surface comme étant lui-même un centre d'ébmnlement par rapport au second milieu , dans lequel il produirait, s'il agissait seul , une onde sphérique décrite de ce même point comme centre. Cette onde aurait-elle la même intensité dans toute l'étendue de sa surface, c'est-à-dire les oscillations des molécules éthérées y auraient-elles partout la même amplitude, la même vitesse absolue? Non sans doute, et celte vitesse pourrait même être nulle dans une partie de la surface de l'onde. Mais, i° comme les vitesses absolues des molécules n'ont aucune influence sur la vitesse de propagation, elle sera la mêni*en tout sens, et l'onde dérivée sera sphérique ">; a° les vitesses absolues des molé-

o On pourrait objecter que, si les ondes pro- on tout sens sont évidemment «pbériques quind pag** par un milieu dont VélasticiW << la mém- • le centre d'ébranlement est dans l'inUrieor de o »

■ •M Ir- ne changeront brusquement, ni d'intensité* , ni de direction d'un point de la surface de l'onde au point suivant, mais graduellement et d'une manière conforme i la loi de continuité. Ainsi, toutes les fois que l'on considérera deux pointe trèsvoisins de la surface de l'onde, ou plus généralement deux points dont les rayons font t-ii i iv eux un très-petit angle, on pourra dire que les vitesses absolues des molécules y sont sensiblement égales et parallèles; 3* Quelles que soient les altéralions qu'ait éprouvées l'ébranlement en passant du premier milieu dans le second, il n a pas pu perdre son caractère de mouvement oscillatoire; et les ondes qui émanent de chaque point de la surface réfringente seront toujours composées chacune de deux demi-ondulations de signes contraires, dans lesquelles les intensités des vitesses absolues et des forces accélératrices seront les mêmes de part et d'autre: car les quantités positives et négatives étant égales dans l'ébranlement primitif, devront l'être encore dans les ondes dérivées. En effet, le déplacement très-petit d'une molécule, soit dans l'intérieur d'un milieu homogène, soit à la surface de contact de deux milieux élastiques différents, s'exécutant avec la même vitesse el suivant la même direction, mais en sens contraires, produit dans les deux w, sur les molécules voisines, des forces accélératrices de signes contraires, mais dont l'intensité et la direction sont d'ailleurs les mêmes; c'est ce qui a toujours lieu, quelle que soit la loi des forces que les molécules exercent les unes sur les autre», quand le déplacement est très-petit. Ainsi les molécules voisines se mouvront dans les deux cas avec les mêmes vitesses et suivant les mêmes directions, mais en sen.» opposés. Ce que nous venons de dire de la première molécule déplacée peut s'appliquer à relies qu'elle a ébranlées, et ainsi de suite; d'où l'on voit que les mou-

inilieu, il n'est pas également certain que les ondes qui prennent naissance a sa limite conservent encore la Corme spbérique. Mais il est aisé d'éviter rétif difficulté , en faisant partir les ondes d'un plan inférieur parallèle a la surface réfringente, au lieu de placer leurs centres sur celte surface iiiétne. Dans le ras que nous considérons, où, l'onde incidente étant plane, les rayons incidents sont parallèles, il est clair que les différences entre les instants d'arrivée des divers rayons à ce second plan seront les mêmes que les différences entre leurs instants d'arrivée à la surface réfrin-

gente, puisqu'ils devront tous employer le même intervalle de temps à parcourir l'espace coropn» entre ces deux plans, vu la similitude des circonstances. Ainsi rien ne sera changé aux conséquences qu'on déduit de ces différences: et, le* centres des ondes élémentaires se trouvant alors situés dans l'intérieur du second milieu et aussi éloignés qu'on voudra de la surface refringente, on ne pourra pins objecter que ces ondes ne sont pas sphériques, surtout dans la portion de leur surface qui concourra à la formation de lw réfractée ».

*' Celte note mnnque daim te Bulletin de la Société philomatbique et dans les Annales de chinue et <1<

physique.

vements des molécules et les forces accélératrice» résultant de leurs déplacements N" XIV. relatifs seront exactement pareils dans tes deux cas, quant à l'intensité et à In direction, et ne différeront que par le signe. Or, dans les deux moitiés de l'onde incidente tout est pareil do part et d'autre, au signe près, et les vitesses des molécules et leurs dérangements relatifs, ainsi que les forces accélératrices qui en résultent; donc les effets produits dans le second milieu, comparés à chaque instant, et molécule à molécule, seront les mêmes quant aux grandeurs de ces quantités, et opposés quant à leurs signes.

A. Quoique le principe dont nous venons de donner la raison fondamentale soit presque évident par lui-même, comme il a paru à un savant géomètre susceptible d'être contesté, nous allons essaycr,de le démontrer encore d'une autre manière.

D'après le principe général de la composition des petits mouvements, le mouvement total produit en un point, par un nombre quelconque d'ébranlements divers, à un instant déterminé, est la résultante statique de toutes les vitesses absolues que chaque ébranlement aurait envoyées en ce point nu même instant, en agissant isolément. Cela posé, concevons dans le premier milieu deux systèmes d'ondes semblables à celui que nous avons considéré d'abord, dont les intensités soient égales, les surfaces parallèles, et qui diffèrent d'une demi-ondulation : il n'y aura plus de vibrations dans le premier milieu. Or l'effet produit dans le second doit être en chaque point la résultante statique des vibrations qu'y produiraient séparément les deux systèmes d'ondes incidents : c'est une conséquence du principe que nous venons d'énoncer; et, d'après le même principe, le mouvement apporté en un point du second milieu par chaque système est la résultante statique de tous les mouvements qu'y apporteraient au même i us tant les ondes élémentaires produites par les diverses parties ébranlées de la surface AC, si chacun de ces petit* centres d'ébranlement agissait isolément. Mais les systèmes d'ondes élémentaires qui émaneraient des mêmes points de la surface auraient la même intensité, comme les deux systèmes incidents qui les ont produits; ils se superposeraient exactement, et différeraient seulement dans leurs vibrations d'une demi-ondulation; or il est évident que, s'ils ne se détruisaient pas mutuellement, si les vitesses positives l'emportaient, par exemple, sur les négatives, il y aurait mouvement dans le second milieu, tandis qu'il n'y en avait pas dans le premier; ce qui serait absurde. On peut donc dire que deux systèmes d'ondes élémentaires réfractées, de même intensité et dont les surfaces ou les rayons sont parallèles, se détruisent mutuellement quand ils diffèrent d'une demi-ondulation. C'est un principe dont nous allons bientôt nous servir.

5. Cherchons maintenant quelles seront les positions respectives de toutes les ondes élémentaires parties des différents point* de AC, à un instant déterminé, par

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N"" XIV . exemple quand l'ébranlement R arrive en C. Si du point A, comme centre, et d'un rayon AD égal à l'espace que la lumière parcourt dans le second mdieu pendant le mémo intervalle de temps qu'elle met à parcourir RC dans le premier, on dé- . crit un arc de cercle, cet arc représentera l'onde partie du poiot A au moment où le rayon parti de R arrive en C; et si par la droite projetée en C on mène à cette onde le plan tangent CD, il sera tangent aussi, au même instant, à toutes les autre» ondes élémentaires envoyées par les différants points de AC. En effet, prenons pour unité de temps celui que la lumière a mis à parcourir RC et AD, ces deux ligues représenteront les vitesses de propagation de la lumière dans les deux milieux : un autre point quelconque E de l'onde incidente parcourra EF dans un

EF

intervalle de temps égal à et si du point F comme centre on décrit un arc de

cercle langent à CD, le rayon FG sera parcouru par la lumière dans un intervalle

de temps égal à : or, à l'aide des triangles semblables AEF et ARC d'une part ,

CFG et CAD de l'autre, on démontre aisément que ces deux quotients ajoutés ensemble donnent une somme égale à l'unité, c'est-à-dire au temps que la lumière a mis à aller de R en C ou de A en D; ainsi l'arc décrit du point F comme centre tangentiellcment à CD représente bien la positiou de l'onde partie de F, à l'instant que nous considérons. Pareillement, pour avoir les positions simultanées des ondes parties de tous les autres points f.f, il faut décrire de chacun de ces points comme centre des arcs de cercle tangents à CD, qui sera ainsi le lieu géométrique des premiers ébranlements.

fi. L'onde réfractée, ou plus exactement le système des ondes réfractées, doit être formée par la réunion de tous les systèmes d'ondes élémentaires partis de AC. Pour déterminer les mouvements qui s'opèrent en un point quelconque G, il faut chercher la résultante statique de tous les mouvements envoyés en G au même instant par les différents points/, F, f, etc. de la surface AC.

(le problème serait très-diflicile à résoudre si le point G était voisin de AC; il faudrait connaître suivant quelle loi l'intensité des rayons élémentaires varie autour de chaque centre d'ébranlement. Mais cela n'est plus nécessaire quand G est éloigné de la surface réfringente d'une quantité très-grande relativement à la longueur d'une ondulation, parce qu'il arrive alors que tous les rayons /G, (G, CG, dont l'obliquité sur FG est un peu pronoucée, se détruisent mutuellement; en sorte qu'il n'y a que des rayons fG,f G, presque parallèles à FG, qui exercent une influence wnsibie sur l'intensité et la position en G du système d'ondes résultant. Or ces rayons, étant sensiblement parallèles, sont inclinés de la même manière relativement a la surface réfringente, et, se trouvant ainsi dans des circonstances semblables, doivent apporter en G des oscillations parallèles et égales en intensité; la

composition des mouvements se réduit alors à des additions et des soustractions N" XIV. des vitesses absolues apportées par ces rayons.

Il est aisé de voir pourquoi les rayons un peu obliques à FG se détruisent mutuellement. La ligne brisée EFG est celle par laquelle l'ébranlement arrive le plus promptement en G; car, les ondes parties des divers points /. F,/, etc. venant toucher CD au même instant, il est clair que les rayons /G et /G n'arriveront en G qu'après le rayon FG. Cela posé, divisons AC en petites portions telles que les rayons partis de deux points de division consécutifs différent d'une demi-ondulation en arrivant en G : la géométrie démontre que ces petites parties sont tn'-sinégales près du plus court chemin, c'est-à-dire près de F, niais qu'à mesure qu'on s'en éloigne elles approchent de plus en plus de l'égalité, et qu'elles indiffèrent presque plus entre elles dès que des lignes menées des points de division en G sont un peu inclinées sur FG (en supposant toujours la longueur de FG trèsgrande relativement à celle d'une demi-ondulation). Il résulte de cette égalité d'étendue entre deux portions consécutives, qu'elles contiennent le même nombre de centres d'ébranlements égaux, et envoient l'une et l'autre la même quantité de lumière en G; car, en raison du peu de distance entre les points de division relativement à leur éloignement de G, les rayons envoyés sont sensiblement parallèles, ot doivent apporter en conséquence des vibrations de même intensité et qui s'exécutent suivant la même direction; et, puisque les rayons correspondants de ces deux parties diffèrent d'ailleurs d'une demi-ondulation, tous les systèmes d'ondes qu'ils apportent se neutraliseront mutuellement. Ainsi les rayons envoyés par deux parties contiguës se détruisent dès qu'ils sont un peu inclinés sur FG; ou, plus exactement, les vitesses absolues excitées par une de ces parties sont détruites par la moitié des vitesses absolues de celle qui la précède et de celle qui la suit: car, si la différence d'intensité est un infiniment petit du i*r ordre entre les rayons de deux parties contigués, elle n'est plus qu'un infiniment petit du second entre les rayons d'une partie intermédiaire et la demi-somme de ceux des parties qui la comprennent; en sorte que, négligeant dans le calcul une infinité de ces petites différences, nous ne commettons cependant point d'erreur sensible; la même observation s'applique aux petites différences de direction dans les oscillations envoyées par trois divisions consécutives M. Ainsi il n'y a de rayons qui concourent

En expliquant le principe de» interférer- ondes échappent à l'interférence ; mais, en y rê-

l! échinant un peu, on voit qu'ellea se <

lèmea d'ondes différent dans leur marche d'une deux à deux, ou, ce qui revient au même, que demi-ondulation, les deux demi-ondes extrêmes chaque système élémentaire est détruit surtout)

échappent à l'interférence. Comme il y a ici une son étendue pr celui qui est en avant et celui qui infinité de systèmes d'ondes, on pourrait snppo- est en arrière d'une demi-ondulation.

au premier abord, qu'une infinité de draii-

y XIV. efficacement à la formation du système d'ondes résultant en G, que ceux qui «ont .sensiblement parallèles à FG.

7. Considérons un autre point quelconque P sur la ligne CD; soit MNP la ligne de plus court chemin de ce point à l'onde incidente AB : l'onde résultante en P ne sera pareillement formée que par les ondes élémentaires parties de points tels que n, n', assex rapprochés de N pour que les rayons nP et n'P soient presque parallèles à NP, et les rayons d'une obliquité prononcée se détruiront mutuellement. Or il est évident que les divisions correspondantes à des différences d'une demiondulation , et qui seront inégales dans le voisinage du point Nt comme dans celui du point F, suivront d'ailleurs la même loi de décroissement; elles seront seulement plus petites dans le rapport de h y/FTi; si donc on les subdivise les unes et les autres en petits éléments respectivement proportionnels a et \/¥Ïj, elles en contiendront le même nombre de part et d'autre, et il y aura les mêmes différences de chemins parcourus entre les rayons envoyés par les éléments correspondants; par conséquent, tous les systèmes d'ondes élémentaires apportés en P se trouveront dans les mêmes positions par rapport au point P que les systèmes d'ondes élémentaires envoyés en G par rapport a G : ainsi les deux systèmes d'ondes résultants en P et en G seront situés de la même manière relativement à ces points. En employant les formules d'interférence données dans le tome XI des Annales de physique et de chimie, pages a55, a56, 286, 987 W, et intégrant successivement suivant les deux dimensions, c'est-à-dire, parallèlement et perpendiculairement au plan de la figure, qui est ici le plan d'incidence, ou trouve que le système d'ondes résultant est en arrière d'un quart d'ondulation relativement au système d'onde.* élémentaires qui a suivi le plus court chemin. Mais nous n'avons pas besoin ici de connaître ces intégrales pour déterminer la direction des surfaces des ondes du système résultant, car nous venons de voir qu'il doit se trouver situé de la même manière relativement à tous les points P, G, etc. de DC : donc les surfaces de ses ondes seront parallèles à DC.

Or, sin ACD : sin BAC : : AD : BC; c'est-à-dire que les sinus des angles que le» ondes incidentes et réfractées font avec la surface réfringente sont dans le rapport constant des vitesses de propagation de la lumière dans les deux milieux; mais ces angles sont égaux à ceux que les normales aux ondes, c'est-à-dire les rayons, font avec la normale à la surface : donc les sinus des angles d'incidence et de réfraction des rayons sont entre eux dans le rapport constant des vitesses de propagation.

(,> Ce renvoi correspond aux paraf>ra|>l»*i> 37, 38 nt 57 du nrdsenl Mémoire, V XIV.

MÉMOIRE COURONNÉ SDR LA DIFFRACTION.

8. Pour compléter cette démonstration et taire voir que la théorie s'accorde N0 XIV. avec les lois expérimentales de la réfraction, il nous resterait à prouver que la normale à Tonde, que nous avons appelée rayon, est effectivement la direction du

rayon visuel; on y parvient aisément par des considérations analogues à celles que nous venons d'employer pour déterminer la direction de l'onde réfractée. Mais nous nous bornerons à ce résultat, ne pouvant donner plus d'étendue aux développements théoriques qui font l'objet du celte note : d'ailleurs, sans approfondir la théorie de la vision, il est presque évident, a priori, que l'onde émergente doit peindre au fond de l'œil le point lumineux dont elle émane, dans la même direction, relativement à son plan, que l'onde incidente le fait relativement au sien, et qu'ainsi tout se réduit à déterminer l'inclinaison mutuelle de ces plans.

9. Nous terminerons en observant que non-seulement tous les points de la surface de chaque onde du système résultant se trouvent situés à la même distance de DC, mais, en outre, que si l'onde incidente a une iulensité uniforme dans toute son étendue, cette égalité d'intensité doit se maintenir dans l'onde réfractée. Kn effet, comparons eucore les vibrations résultantes qui s'exécutent dans deux points quelconques P et G : nous avons remarqué que les parties de AC assez voisines des rayons de première arrivée NP et FG pour contribuer d'une manière sensible aux effets produits en P et en G, étant divisées en éléments proportionnels aux racines carrées des distances NP et FG, les ondes élémentaires envoyées par les centres d'ébranlement correspondants seraient situées de la même manière relativement aux points P et G : or l'intensité de la résultante ne dépend que des positions respectives des systèmes d'ondes qui la composent et de leur intensité; il suffit donc de prouver que les intensités des ondes élémentaires sont égales de part et d'autre. Les centres d'ébranlement en lesquels nous subdivisons AC près des points F et N ayant, parallèlement et perpendiculairement au plan de la ligure, des largeurs proportionnelles aux racine* carrées de FG et do NP, les vitesses absolues des molécules dans les ondes élémentaires qu'ils envoient suivront le rapport de FG à NP, à égales distances des centres d'ébranlement; mais l'analyse démontre que les vitesses absolues sont en raison inverse des distances : donr elles seront égales en P et en G.

10. Les raisonnements que nous venons de faire supposent que la surface réfringente est indéfiniment étendue, ou du moins que ses limites sont assez éloignées des points N et F pour que les rayons supprimés n'eussent pu in Huer d'une manière sensible sur l'intensité de la résultante aux points P et G. Dans le cas contraire, il est clair que l'égalité d'intensité pourrait èlre altérée, ainsi que la similitude des positious du système d'ondes résultant en P et en G; les formules d'interférences déjà citées donnent les moyens de déterminer les intensités de I»

N" XIV. lumière et la marche des faisceaux alternativement obscurs et brillants dans lesquels elle se divise alors; et les résultat* du calcul s'accordent avec ceux de l'expérience. Cest en cela surtout que la théorie de la réfraction déduite du système des ondes est bien supérieure à celle de Newton , qui n'explique la marche de la lumière que dans le cas particulier d'une surface continue et indéfinie.

1 1 . La théorie que nous venons d'exposer ne détermine la position des divers |H>ints de l'onde réfractée qu'à une distance de la surface réfringente très-grande relativement à la longueur d'ondulation; mais, si l'on se rappelle qu'un seul millimètre contient déjà près de deux mille fois la longueur moyenne des ondulations lumineuses, on sentira (pie les résultats numériques obtenus dans ce cas peuvent Rappliquer à toutes les expériences qui ont été faites pour mesurer la réfraction et vérifier la loi de Descartes W,

w A ta mite de l'article inséré au loin? XXI

- Nota. Nous n'avons M exposer ici que très-

- succinctement le principe «le* interférence* el les -autres principe» de la théorie des ondes : on trouvera de plus amples développement* à c« sujet

- dans le supplément à la traduction française de la

Suit une liste de corrections qu'on a utilisée

Annales on trouve les lignes suivantes :

"cinquième édition de la Chimie de Thomson . par -Hiffaull. Nous profitons de cette occasion pour «indiquer quelques erreurs qui nous ont échappé -dans la rédaction un peu précipitée de l'article -sur la lumitr*.*

ir la présente édition.

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THÉORIE DE LA LUMIERE