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J'ai oublié, je crois, de faire remarquer dans ma première Note que l'intégration ne détermine pas seulement l'intensité de l'onde résultante mais encore sa position, en donnant la fraction de longueur d'ondulation dont elle se trouve en arrière de l'onde élémentaire qui a suivi le plus court chemin. Par conséquent, lorsque ce plus court chemin reste le même, ainsi que les éléments de l'intégration, la résultante doit se trouver à la même distance de l'onde génératrice, ou du point lumineux qui en est le centre; c'estr-à-dire que les plus courts chemins comptés du point lumineux à l'onde résultante doivent tous être égaux entre eux. Telle est, comme nous l'avons vu, la loi de la réflexion régulière sur une surface indéfiniment étendue.

Il y a une objection qu'on pourrait faire à l'explication que j'ai , donnée, d'après Huyghens, de la loi de la réflexion, en en parodiant les raisonnements. Soit AB un plan très- /" oblique par rapport à la direction des rayons incidents / LI, de manière que les rayons réfléchis sur ce plan / fassent avec les rayons incidents des angles RIL très- / obtus; ne doit-il pas y avoir réflexion , d'après la théorie J{ que j'ai exposée, lors même que le plan AB n'existerait / / pas , c'est-à-dire ne serait point la surface de séparation de / / deux milieux de densités différentes ? Car tous les centres n/ / d'ébranlement, considérés sur le plan fictif AB comme

agissant isolément, ne tendent pas seulement à envoyer des vibrations dans la direction IL des vitesses imprimées, mais encore suivant une infinité d'autres directions comprises dans la demi-circonfé-

V XII (H), rence dont le diamètre serait perpendiculaire à IL. Il n'y a d'impossible d'après la nature des ondes dérivées, que les mouvements rétrogrades. Ainsi l'on peut concevoir des rayons élémentaires dans une direction comme RI, qui fait un angle obtus avec IL. Il semble, en conséquence, qu'il devrait y avoir réflexion dans un milieu homogène, comme s'il existait des surfaces réfléchissantes, seulement avec une plus faible intensité.

11 est aisé de voir la réponse à cette objection, en concevant un autre plan parallèle au plan fictif AB, en avant ou en arrière de celui-ci, et A une distance telle que les rayons réfléchis par ce second plan diffèrent d'une demi-ondulation des premiers, qu'ils détruiront complètement, puisqu'ils doivent avoir la même intensité, comme parallèles aux premiers et réfléchis dans des circonstances absolument semblables ;\ cause de l'homogénéité du milieu.

Par cette considération d'interférences on démontre aussi aisément et de la même manière l'impossibilité des ondes rétrogrades dans un système d'ondes oscillatoires, indépendamment des notions que donne l'analyse sur le rapport des vitesses aux condensations dans les ondes dérivées.

11 est un cas où le même raisonnement a une application beaucoup plus intéressante : c'est celui où un fluide homogène pénètre de toutes parts un autre corps, dont les particules, plus denses ou plus grosses, sont semblables entre elles et également espacées. Si les distances entre ces particules sont très-petites par rapport à la longueur d'une onde, il est clair qu'il ne pourra pas y avoir de réflexion sensible dans l'intérieur de ce milieu, quoiqu'on puisse concevoir des réflexions partielles sur chaque particule du corps; parce que toutes les petites ondes élémentaires qui en résultent se détruisent mutuellement, excepté aux surfaces qui terminent ce milieu. Aussi est-ce seulement à ces surfaces que la réflexion a lieu.

On pourrait, à la rigueur, supposer que 1 ether n'a pas sensiblement plus de densité dans les corps très-denses que dans les corps trèsrares, et attribuer uniquement le phénomène de la réflexion à la somme

de toutes les réflexions élémentaires ainsi produites sur les particules N" XJI (H), mêmes des corps. Alors, dans cette hypothèse, et d'après les raisonnements que nous venons de faire, les ondes résultantes se trouveraient différer d'un quart d'ondulation des ondes élémentaires parties de la surface même, ce qui donne une explication très-satisfaisante de la différence d'une demi-ondulation entre les rayons qui éprouvent la réflexion intérieure et ceux qui sont réfléchis extérieurement, dans le phénomène des anneaux colorés produits par une mince lame d'air comprise entre deux verres.

En supposant, au contraire, que la réflexion est due seulement à la différence de densité de l'éther dans les deux milieux, on retrouve encore la même différence d'une demi-ondulation, qui n'est plus ainsi une objection contre le système des ondulations, mais au contraire une confirmation de cette théorie.

220 THÉORIE DE LA LUMIÈRE. — PREMIÈRE SECTION. No xil (I). =. —