RAPPORT DARAGO SUR LES COULEURS DES LAMES CRIST

traversé» par chaque rayon, elle produit un effet égal à une différence de Nu XX chemin.

Dans tous les phénomènes d'interférence, deux milieux différents produisent des effets pareils lorsqu'ils ont des épaisseurs en raison inverse des coefficient* de leurs réfractions : nous appelons de ce nom de coefficient, comme le font les physiciens anglais, le rapport du sinu» d'incidence à celui de réfraction.

Lue polarisation préalable des rayons modifie, à plusieurs égards, les lois précédentes des interférences. Voici les résultats que iMM. Fresnel et Arago on! obtenus dans un travail qu'ils avaient entrepris en commun, et qui a été publié dans les Annales de Chimie et de Physique.

Deux rayons de lumière polarisés dam un même sens agissent l'un sur l'autre comme des rayons naturels.

Dans les mêmes circonstances où deux rayons de lumière ordinaire paraissent mutuellement se détruire, deux rayons fwlarisé* à angle» droits ou eu sens mntruire» n'exercent l'un sur l'autre aucune action appréciable.

Deux rayons primitivement polarisés en sens contraires peuvent ensuite être ramenés à un même plan de polarisation , sans néanmoins acquérir par là la faculté dp s'infuencer.

Deux rayons polarisés en sens contraires, et ramenés ensuite à des polarisations analogues, s'influencent comme des rayons naturels, s'ils proviennent d'un faisceau primitivement polarisé dans un seul sens.

4. Occupons-nous maintenant, après avoir énoncé ces lois, de l'analyse du Mémoire que l'Académie a renvoyé à notre examen.

Pour expliquer les phénomènes de coloration que produisent les lames cristallisées lorsqu'on les éclaire par des rawms polarisés, M. Biol suppose que l'es lames n'agissent pas sur la lumière comme des cristaux épais; voici quels >ont, suivant lui, les principes fondamentaux du genre d'action particulier aux lames : ces principes forment la base de ce qu'il a appelé la théorie de la jmlansation molnle.

•'Lorsqu'un rayon de lumière simple, polarisé suivant une direction lixe, "traverse perpendiculairement une lame cristallisée parallèle à l'axe dédouble * réfraction, les molécules lumineuses commencent par pénétrer jusqu'à une -certaine profondeur sans perdre leur polarisation primitive; après quoi , leur ■«mouvement de translation continuant toujours, elles se mettent à osciller périodiquement sur elles-mêmes, de manière que leur axe de polarisation

N° XX. «transporte alternativement de part et d'autre de Taxe du cristal ou de la ligne «• perpendiculaire, dans des amplitudes égales, comme un pendule autour de la ^verticale dont on l'a écarté. Chacune des oscillations s'exécute dans une épaisseur a f, double de celle que la molécule avait parcourue d'abord avant dVn- «trer en oscillation.

«Ce mouvement oscillatoire (nous citons toujours textuellement le Traité de «Physique expérimentale et mathématique) s'arrête lorsque les molécules lu- « mineuses, parvenues à la seconde surface de la lame, sortent dans l'air ou «dans tout autre milieu qui ne possède pas la double réfraction. Alors, si l'on « soumet le rayon émergent à l'action d'un prisme de spath d'Islande , ou d'une --glace inclinée, ou de tout autre système qui produise la polarisation fixe, les ■* molécules lumineuses se comportent comme si elles possédaient complètement «le sens de polarisation vers lequel leur dernière oscillation les conduisait, soit -«quelles l'aient entièrement achevée, ou seulement commencée à l'instant où «elles sont sorties du cristal. » (Traité de Physique , t. IV, p. 391-393.)

D'après ce second principe, «lorsque la lumière simple traverse des lames «minces d'un même cristal taillé parallèlement à l'axe, les alternatives de polarisation qu'elle présente à sa sortie doivent suivre des périodes exactement «pareilles. Ainsi, ajoute M. Biot, depuis l'épaisseur zéro jusqu'à une certaine « épaisseur fondamentale e', les molécules homogènes qui la composent se coni- « portent, après leur émergence, comme si elles n'avaient pas quitté leur pola- « risation primitive. Depuis e' jusqu'à se, elles se comportent comme si elles «l'avaient quittée pour en prendre une nouvelle dans l'azimut ai; et enfin, «elles paraissent alternativement polarisées dans l'azimut o' ou dans l'azimut « ai. » (Tome IV, page 389.)

M. Biot rapporte enfin , page 390, une expérience destinée, suivant lui, à prouver que les molécules lumineuses, à mesure qu'elles «s'enfoncent dans «une seule et même lame, y subissent réellement ces alternatives...*

5. Rapprochons ces divers paragraphes des résultats contenus dans le Mémoire de M. Fresnel. Cet habile physicien annonce d'abord que les lois de la polarisation mobile données par M. Biot ne s'accordent avec l'observation que dans des cas très-particuliers; nous pensons devoir rapporter ici une des expériences sur lesquelles il fonde cette assertion, et dont il nous a rendus fréquemment témoins.