RAPPORT D ARACO SUR LES COULEURS DES LAMES CRIST

traversés par chaque rayon, elle produit un effet égal à une différence de chemin*

Dans tous les phénomènes d'interférence, deux milieux différents produisenî des effets pareils lorsqu'ils ont des épaisseurs en raison inverse des roej^dmin de leurs réfractions : nous appelons de ce nom de coejficient, comme le font les physiciens anglais, le rapport du ànm d'incidence à celui de réfraction.

Une polarisation préalable des rayons modiOc, à plusieurs égards, les lois précédentes des interférences. Voici les résultats que MM. Fresnel et Arago ont obtenus dans un travail qu'ils avaient entrepris en commun, et qui a été publié dans les Annales de Chimie et de Physique.

Deu% rayons de lumière polarisés iam un même 9enê agissent l'un sur Tautr^ romme des rayons naturels.

Dans les mêmes circonstances où deux rayons de lumière ordinaire paraissent mutuellement se détruire, deux rayons polarisée à angleê droiu ou m sw^ €mtrair€s n'exercent l*un sur Fautre aucune action appréciable.

Deux rayons primitivmnmt potoriëik m sem conirairm peuvent ensuite être ramenés à un même plan de polarisation , m$u némtmoim acquérir par fâ k faculté de s'mjlumicer.

Deux rayons polarisés en sens contraires, et ramenés ensuite à des polarisations analogues, s'intluencent comme des rayons naturels» s'ils proviennent d'un faisceau primitivement polarisé dans un seul sens.

4* Occupons-nous maintenant, après avoir énoncé ces lois, de l'analyse du Mémoire que T Académie a renvoyé h notre examen.

Pour expliquer les phénomènes de coloration que produisent les lames cristallisées lorsqu'on les éclaire par des rayons polarisés, M. Biot suppose que ces lames n'agissent pas sur la lumière comme des cristaux épais; voici quels sont, suivant lui, les principes fondamentaux du genre d*actîon particulier aux lames : ces [principes forment la base de ce qu'il a appelé la ilïéorie de la polarimîwn mobile,

«Lorsqu'un rayon de lumière simple, polarisé suivant une direction fixe, ^î* traverse perpendiculairement une lame cristallisée parallèle à Taxe dédouble tr réfraction, les molécules lumineuses commencent par pénétrer jusqu'à une tï certaine profondeur sans perdre leur polarisation primitive; après quoi, leur t! mouvement de translation continuant toujours, elles se mettent à osciller pé- "riodiquemenl sur elles-mêmes, de manière qu0 leur axe de polarisation se

N^ XX

fi^ XX. çttransporle alk'rnalivement de pari et d'autre de Taxe du crislal ou de la ligoe

^ fTperpeiulicuIaire, dans des amjditudcs égales, comme un pendule autour de la

'^verticale dont on Ta éenrté. Chacune des oscillations s'exécute dans une épais-

«seur a l\ double de celle que la molécule avait parcourue d'abord avant d'en-

«ttrer en oscillation.

«Ce mouvement oscillatoire (nous citons toujours textuellement le Traité de «Pbjsiquc expérimentale et mathématique) s'arrête lorsque les molécules luft mineuses, parvenues à la seconde surface de la lame, sortent dans Fair ou î^dans tout autre milieu qui ne possède pas la double réfraction. Alors, si Ton n soumet le rayon émergent à l'action d'un prisme de spath d'Islande, ou d'une ^ glace inclinée, ou de tout autre système qui produise la polarisation fixe, les t molécules lumineuses se comportent comme si elles possédaient complètement «le sens de polarisation vers lequel leur dernière oscillation les conduisait, soit !T qu'elles Taîent entièrement achevée, ou seulement commencée à Tinsiant où «telles sont sorties du cristal. 73 (^Traité de F^ysiquef t. IV, p. 891 Sga.)

D'après ce second principe, «lorsque la lumière simple traverse de^ lames éminces d'un même cristal taillé parallèlement à Taxe, les alternatives de po- «lartsation qu elle présente à sa sortie doivent suivre des périodes exactement f» pareilles. Ainsi, ajoute M. Biot, depuis Tépaisseur zéro jusqu'à une certaine *t épaisseur fondamentale c', les molécules honwgèi^cs qui la composent se eom- « portent, après leur émergence, comme si elles n'avaient pas quitté leur polafrisa lion primitive. Depuitt /jusqu'à ae', elles se comportent comme si elle* w l'avaient quittée pour en prendra une nouvelle àam l'azimut ûi; et enfin, «elles paraissent altet^natkmnmt polarisées dans Tazimut o' ou dans l'azimut ^ ai* fl (Tome IV, ]>age 3 8 9.)

M. Biot raj>porte enfin, paf^e Sgo, une expérience destinée, suivant lui, h prouver que les molécules lumineuses, à mesure qu'elles t s'enfoncent dans 15 une seule et même lame, y subissent réellement ces alternatives.. -^

5, Rapprochons ces divers paragraphes des résultats contenus dans le Mémoire de M. FresneL Cet habile physicien annonce d'abord que les lois de h polariîîation mobile données par M. Biot ne s'accordent avec l'observation que dans des cas très-particuliers; nous pensons devoir rapporter ici une des expériences sur lesquelles il fonde cette assertion, et dent il nous a rendus firériuemment témoins.