RAPPORT D ARAGO SUR LES COULEURS DES LAMES CRIST

Il place une lame de sulfate de chaux de manière que son axe fasse un angle de 45° avec le plan primilif de polarisation de la iumiêre homogène par laquelle il veut la faire traverser. Dans cette position, ai étant égal à 90% le faisceau transmis devrait èlve polarisé, suivant les principes précédents, ou dans le plan primitif ou dans le plan perpendiculaire : cependant , quand on f analyse avec un rhomboïde de spath calcaire , il donne, «/ la lame a tépameur convenable , den^ iraafjes de même intensité dans toutes les positions de la section principale; il faut donc nécessairement admettre, ou que la lumière a été complètement dépolarisée dans la lame, ou quelle s'est partagée par moitié entre le plan primitif et Tazimut ai : or aucune de ces deux suppositions ne s'accordf* évidemment avec Ténoncé de la loi que M* Biot a donnée*

6, Si Ton représente par d celte différence des chemins parcourus dont nous avons parlé précédemment, et qui détermine la suite périodique des pointt' de Tespace dans lesquels rinlerférence de deux rayons homogènes donne lieu à une obscurité complète, on pourra calculer, à l'aide des rèfjles suivantes* les épaisseurs des lames qui produisent les phénomènes décrits par M. Biot, et les épaisseurs dans lesquelles les phénomènes, au contraire, ne s accordent pas avec ses lois.

Lorsque la différence des chemins parcourus dans la lame par les rayons ordinaire et extraordinaire sera égale à 0, à nd, ou h (^n + j) dy n étant un nombre entier, la lumière transmise parattra polarisée tout entière dans le plan primitif ou dans lazimut li.

Quand Tépaisseur du cristal sera telle que la différence des chemins par^ courus- pourra être déduite de la formule {n +^) d, n étant encore un nombre entier, il y aura dans la lumière transmise absence totale de polarisation si Taxe de la lame est à i5'* du plan de polarisation primitif.

Dans tous les autres cas, enfin^ on reconnaît aisément, $i Ion examine les rayons émergents avec un rhomboïde, quils ne sont que partiellement polarisés.

7, Suivant les principes de la polarisation mobile, la lumière n'acquierf pas subitement, en traversant les cristaux, les deux polarisations fixes et rectangulaires qu'on a d'abord remarquées dans les faisceaux ordinaires et extraordinaires transmis par un rhomboïde de carbonate de chaux ; ce n'est qu'aprè* avoir pénétré dans le cristal à des épaisseurs sensibles, et qui, pour le quartz, par exemple, seraient, suivant M. Biot, de plusieurs niilliniètres, que les axes

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N*" XX. ue» moMcnbs coinmencerâieiit à se trouver rangés dans ie plan de la i^tion principale et dans le plan |>erpendjcula]re. M. Ffesnel pense, au conlriire, fjue la lumière qui émerge de tout crittal a un seul axe, jnince ou épaîs, eit eonRtamment compoiiée de deux faisceaux polarisée dans des directions reciaiigulaircs : ceci n a jan^ais offert d exception dans les cristaux qui, en raisoû de leur épaisseur ou de leur taille, séparaient assez les rayons ordinaires» des rayons extraordinaires pour qu'on pût étudier séparément leurs propriété». Voici comment M. Fresnel s y est pris pour prouver que la même loi doitêtrf étendue au.« lames les plus minces et à hem parallèles :

8. Aprèë avoir réuni la lumière molaire dans un point très-petit à Taide d'une lentille d'un c a au volet d'une chambre obscure«oa

reçoit le faisceau divergent ae rayons, sur deux miroirs de verre légèrement inclinég l'un à riiutre. Si nous supposons que ) angle d'incidence soit d environ 35', les Fatsceàui réfléchis par Tun et par faulre miroir seront complètement potariséii, et en se croisant dans lespace» formeront, parleur interférence, des bandes obscures et h s. Examinées avec un rhomboïde, t^ bandes seront polarisées, pour toutes es positions des miroirs rélléchissantg, dans le même assimut que les deux faisceaui qui concourent à leur production, d'otj m déduit la conséquence, déjà :)ncée au commencement de ce rapport^ que la lumière tjui résulte de V rence de deux faisceaux polarisés daas un sens déterminé est elle-même [ iséé comme les deui faisceaux compcij«ant£.

9* Prenons maintenant une lame de sulfate de chaux très4impide, et coupons-la par le milieu afin d'avoir deux lames d'égale épaisseur. Fixons Tune des moitiés de cette lame en avant des miroirs, de telle sorte qu'elle ne soit traversée que par le faisceau réfléchi sur la surface du premier; admettons de plus que sa section principale fasse un angle de 45° avec le plan primitif de polarisation; plaçons ensuite l'autre moitié de la lame sur la roule des rayons polarisés que le second miroir réfléchit, mais de manière que sa section principale étant perpendiculaire à celle de la première, fasse, comme elle, avec le plan primitif de polarisation, un angle de lib°.

Si ces lames agissent comme des cristaux épais, elles doivent, l'une et l'autre, quelle que soit d'ailleurs la petitesse de leur double réfraction, partager les rayons réfléchis qui les traversent en deux faisceaux de même intensité et polarisés à angle droit; il arrivera seulement, dans les positions particulières qu'elles