I- MÉMOIRE SUH LA RÉFLEXION DE LA LUMIÈRE POLARISÉE. Ml

pourquoi j'ai chum ce cas, afin de rendre plus évidente la conséquence cjuoTi doit tirer de la différence de teinte entre les images réfléchies et les images dii ectes.

Puisque deux réHe\ions consécutives produisent une dillérence d'un quart d'ondulation dans la marche des rayons polarisés parallèlement et perpendiculairenient au plan de réflexion, il est naturel de supposer i[ue pour une seule réflexion cette difFérence n'est que d'un liuilième d'ondulation. J'admets donc que lorsque la réflexion dans rinlérieur ilun prisme est complète, et a lieu sous des incidences suilisamment éloignées de ses deux liniites extrêmes, les rayons polarisés parallèle* ment au plan d'incidence sont réfléchis un peu plus près de la surface du verre que ceux qui sont polarisés perpendiculairement au même plan, et de lacon que la dift'érence entre les chemins parcourus est d'un huitième d'ondulation.

Quand on place la lame crislallisée entre le prisme et ie second rhomboïde, de manière qu'elle soit traversée par la lumière réfléchie, au lieu de l'être par la lumière incidente, comme dans le cas précédent, et en ayant soin que son axe reste toujours parallèle au plan de réflexion, les teintes sont absolument semblables. On doit en conclure que là lumière incidente s'est divisée, par l'effet de la réflexion complète, en deux systèmes d ondes séparés par un intervalle d'un huitième d'ondulation, et que la moitié du faisceau incident, cpii a éprouvé par rap|Xïrt à l'autre un retard d'un huitième d'ondulation, subit tout entière la réfraction ordinaire et l'autre moitié la réfraction extraordinaire. En ellet, si chaque faisceau se partageait entre les fleux réfractions, chacune des images produites par le second rhomboïde serait composée de quatre faisceaux himineux, dont deux produiraient à la vérité la même teinte que dans le cas précédent, mais les deux autres une teinte très-différente, qui altérerait la première; car pour l'une le huitième d'ondulation s'ajouterait à la différence des chemins parcourus dans la lame cristallisée, tandis que pour l'autre il s'en retrancheraiL

On peut donc admettre, comme principe général » que toutes les fois

N-^ XVI

/i6S THÉORIE DE L\ LUM[ÈBE. — DEUXIÈME SECTION.

N" XVL r{iruti rayon polarisé est réfléclii dans rîntérieur d'un prisme, mm une incidence qui donne ia réflexion complète, et qui soit suUlsam* ment éloignée à la fois de la réflexion partielle et du paralJélisuie à la surface, il se divise en deux autres, dont Tuu est polarisé parallèlement, et l'autre perpendiculairement au plan d'incidence, le premier étant réfléchi un peu plus près de la surface, de façon quan sortir du ' prisme il se trouve en retard d*un huitième d ondulation. Quand le plan primitif de polarisation fait un angle de àft** avec le plan d mcidenœ, ces deux faisceaux sont d'une égale intensité, et lorsqu'il s en approche ou s'en éloigne, leur intensité doit varier sans doute suivant les mêmes lois que celles des rayons ordinaires et extraordinaires dans un cristal dont Taxe serait parallèle ou perpendiculaire au plan de réflexion,

29. Je supprime pour un moment la lame cristallisée dans l'appareil, et je reviens aux phénomènes que présente la lumière polarisée réfléchie conqilétement dans Tintérieur du verre, ijuand on Tobserve immédiatement avec le second rhomboïde de spath calcaire. Four simplilier les raisonnements, je siq>poserai la section principale du premier rhomboïde dans un azimut <le kS'' \yàr rapport au plan de réflexion; il est toujours facile de passer de ce cas aux autres.

Soient RR' le plan d'incidence et PP celui de la polarisation primitive considérée dans les rayons réfléchis; je suppose d'abord que le faisceau polarisé n'éprouve qu'une seule réflexion : il se partagera en deux systèmes d'ondes d'égale intensité, dont Tun, polarisé suivant RB\ ~^ sera en retard d'un hui tienne d'ondulation par rapport à l'autre, polarisé suivant SS' perpendiculaire à RR'. Si Ton place ia section principale du second rhomboïde suivant RR' ou SS', un des deux systèmes d'ondes entrera tout entier dans l'image ordinaire et l'autre dans riniage extraordinaire, qui seront en conséquence également brillantes, con- Ibrmément à rexpérience. Mais si la section principale du second rhoui-

Fig, I.