La considération de la fraction continue

que )+t2Pon(e) 1 Qon—1(2 2) + tzQon (2) (2) a z+ 1

conduit à des résultats analogues, que nous nous contenterons d’énoncer

ae +46 =te+ 42 + €) (+ à) UP

1(2) + t2p(e) m0 Ur PACE STT Le

Onaici £ —0 et Âx £ Ex £ 04.

Les £; sont encore des fonctions décroissantes de #; pour 4—0, & —0 ; pour {—00,&,—=À4, les ; sont positifs, m, = 1 : c+ts’annule pour t—0. La distribution des masses

(n x, Ê%) : (ka 0,E,8;8;) 2)

donne encore une solution du problème des moments; cette fois-ci, les £ sont dans les intervalles

On voit donc que le problème des moments a toujours une solution dans laquelle il y a une concentration de masse finie en un point donné arbitrairement. En effet, les résultats précédents font connaître toujours une solution tant que le point donné n’est pas à l’origine. Dans ce dernier cas, nous avons une infinité de solutions par les systèmes

(ve, 0%) et (nk, Ex);

le premier système donne la masse maxima qui peut être concentrée à l’origine

; 1 LA dE TE

PV == — rg