LcillÈKE NORUILË À LA LAHE UBISTALLISKE

Colorniion des Intasea dan» l'«n«lT*cup. — Prenons pour plan de figure (fig. 7) un pian perpendiculaire à la direction des rayons incidents; considérons en [lurliculier un de ces rayons , et soient PP' la trace sur le plan de ia figure du plan primitif de polarisation de ce rayon, II' celle de la section principale de la lame cristallisée, SS' celle de la section principale de l'analyseur; désignons par t et par « les angles que font avec le plan primitif de polarisation les scellons principales de la lame cristallisée el do l'aiinlv^ienr.

100 POLARISATION GHROiMATIQUK.

Représentons par sin stt ^ l'un des mouvements vibratoires simples

dont la superposition constitue la lumière blanche sur le rayon incident, ce qui revient à prendre pour unité l'intensité de ce mouvement vibratoire , qui est dirigé perpendiculairement à PP' ; en pénétrant dans la lame cristallisée, ce mouvement se décompose en deux autres dont l'un, dirigé perpendiculairement à II', est représenté par

. . t cost sm âTT^f

et constitue le rayon ordinaire, tandis que l'autre, parallèle à IV et représenté par

— sinisinaTTsp»

constitue le rayon extraordinaire.

Si l'on désigne, comme nous l'avons fait précédemment, par 0 et E les épaisseurs de deux lames d'air telles, que le rayon ordinaire et le rayon extraordinaire emploient respectivement pour traverser ces lames d'air des temps égaux à ceux qui leur sont nécessaires pour traverser la lame cristalline , le mouvement vibratoire au sortir de la lame cristallisée a pour expression sur le rayon ordinaire

. . t costsmQTT^»

et sur le rayon extraordinaire

— sm 1 SmQTT I TpH r — 1 •

Dans la figure 7, OL représente le mouvement vibratoire sur le rayon ordinaire, et OK le mouvement sur le rayon extraordinaire; si l'on projette ces deux longueurs sur SS' et sur une droite perpendiculaire à SS', on voit que le mouvement qui s'effectue perpendiculairement à SS', c'est-à-dire le mouvement vibratoire du rayon ordinaire dans l'analyseur, est représenté par OF + OG, c'est-à-dire par

sint sin(i — s sin qtt l^^ Y"") + cost cos(t — s) sin Qirs;t

et que le mouvement qui s'effectue parallèlement à SS' et qui constitue le rayon extraordinaire dans l'analyseur est représenté par OM — ON , c'est-à-dire par

— sinicos(i — «)sin qtt («^H T~~)+ cost sin(< — «)sina7r^'

On a donc, pour les intensités o? et ^ du rayon ordinaire et du rayon extraordinaire au sortir de l'analyseur,

ùi?" = sin ^t sin **^ ( i — «) + cos^* cos ^ ( i — »<)