R,=M0,, BE, = M

| Ces rayons représenteront les grandeurs limites de la distance du point M au centre O,. Comme, d’après ce qu’on a dit plus haut, la distance MO, atteindra sa grandeur limite À, = M,0,, sans la surpasser, quand

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le premier cercle sera tangent à la trajectoire du point M en un point placé sur l’axe de symétrie CM, où RT Vo

et en deux autres points, de l’un et de l’autre côté de cet axe, où

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Quant à l’autre cercle, nous remarquons, qu’il sera aussi tangent à la trajectoire du point J en deux endroits, de l’un et de l’autre côté de l’axe de symétrie, où

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parce que pour cette valeur de l’angle ® la distance OM atteint la limite R = M,0,, sans la surpasser. Outre cela, sur ce cercle se trouveront les extrémités de la trajectoire du point M, où il arrive, quand o atteint sa valeur limite ,; car pour cette valeur de + la distance MO, est égale à R,—=M,0,. Quant aux rayons R,, R,, ils sont liés par une équation très simple, qui peut être aisément déduite de ce que nous avons dit sur les valeurs limites de la différence MO°— F#.

En effet, on voit que, d’après les formules ($ 10) qui déterminent ces valeurs, entre o —%, o = ®, la plus grande valeur de la différence