yî-= 20.75 =V
Si nous supposons maintenant que sa température soit telle qu'elle dépasse de 20^ =d, celle de l'enceinte dans laquelle il est placé et
«u il ait perdu en une seconde 1^.T5, nous pourrions, si la loi de fewton est toujours applicable, conclure que si Texcès de la température de ce même corps sur celle de l'enceinte devenait successivement
• <|i«20» I 2X20— 40» I 3X20«60* | 4X2.=80o | SXÎO—JOO" Sa vitesse de refroidissement serait successivement F *>75 I 2X2.75— 5«»0 | 3X2.75=8o25 | 4X2.75«ll"00 | 5X2.75— l3o75
Or, l'expérience a donné 2.75 1 50931 9058 1 U« I 18*92
Résultats qui ne s'accordent point avec la formule.
C'est que, ainsi que nous Pavons déjà dit, la loi de Newton, suffisamment eiacte pour des excès de température d qui ne dépassent point 20 degrés, devient d'autant plus fausse que ces excès augmentent, c'est donc strictement dans ces limites que la formule Y= Ad potinra être employée.
Dans tous les autres cas, il faudra avoir recours à la formule générale qui résulte des nombreuses et belles eipérlcnces de MM. Duloog et Petit, savoir :
V = m a (a — i)np t
y est toujours la vitesse du refroidissement ou du réchauffement.
m est un coefficient variable, non seulement-pour les différents corps, mais pour le même corps suivant sa masse, sa forme et Tétat de sa surface.
a est un nombre i;onstanl et =:: 1 .0077 pour tous les corps.
0 = la température de l'enceinte.
i =1= l'excès de la température du corps sur celle de l'enceinte^ de sorte que la température du corps est t-^- 0.
iM CALORIQUE.
(Lorsque nous supposerons que le corps se réchauffe nous prendrons 0 pour la température du corps, ei^ + t pour la température de l'enceinte, de sorte que ( exprimera alors l'excès de tempcraiure de reaccintc sur celle du corps.)
n est un coefficient qui varie avec l'élendue de la surface du corps et avec la nature du milieu élastique dans lequel le corps est plongé.
p est Pélasticité du fluide qui entoure le corps.
c est un exposant = 0.45 lorsque ce fluide est l'air atmosphérique 0.38^ si ce fluide est de rhydrogène, 0.517 pour Tacide carbonique.
Cette formule n'est rigoureusement applicable qu^aux corps dont toutes les parties sont à la même température.
Des deux termes du second membre, le premier ma^ (a^ — 1 ) est relatif à la seule chaleur rayonnée, et le second np^ t^^^^^ k la seule chaleur enlevée par le contact du gaz dans lequel le corps se refroidit. Dés lors la vitesse du refroidissement dans le vide est oniqucmeal
vz=ma(a — l)=ma — ma
et la vitesse de refroidissement uniquement due au contact da gaz est
v' =znp t Evidemment v *|- v '= Y s vitesse totale de refroidissement.
On voit que^ dans le vide^ la vitesse de refroidissement d'un inéme corps ne dépend pas seulement de Texcés de la température de ce corps sur celle de l'enceinle^ ou de t, mais quMIc dépend aussi de la température de cette enceinte, de sorte que t restant le mème^ la vitesse de refroidissement dans le vide augmentera en même temps queO.
Ainsi l'on a trouvé qu'un certain corps, dont la température excédait constamment celle de Tenceinte de 2M^= t, perdait :
Dans un temps très court, t; 10<>69 12o40 1 4o35
Lorsque la température de Tenceinle Q était successivement 0 20^ 40*
Le rayonnement augmente donc, pour un même excès j avec la tempi-rature de V enceinte.
Le tableau suivant montrera plusieurs exemples de l'influence de 0 sur les valeurs de i;; en donnant en quelque sorte un corps à la formule, ce tableau en facilitera rintelligence.
BXGÈ9
de température
da corp» rayonnant
ou t
sur celle
de l'enceinte.
