TC * X

*) Il résulte de la valeur de w (§ 120) que — 4 n V2 J y0 w d r est

positif et du même ordre de grandeur que , où R est le rayon d’une

particule. Ce terme —4 7? I72 J oa w d i peut donc être négligé vis-

à-vis de m, lorsque la condition qui a été énoncée au paragraphe 88 se trouve remplie.

tout en restant inférieur à l’unité, ait une valeur sensible, l’indice de réfraction sera d’autant plus élevé que la durée des vibrations est plus petite. On sait que, dans la théorie moderne de la dispersion de la lumière, la masse des particules pondérables qui sont supposées prendre part aux vibrations lumineuses joue un rôle important. J’ai fait remarquer '), il y a déjà bien des années, que la théorie électromagnétique permet une semblable explication.

b. Si la durée d’une oscillation est suffisamment longue, on aura à peu près :

Or, le second membre n’est autre chose que le pouvoir inducteur spécifique K (§ 108) et on revient à la relation, établie par Maxwell ,

c. En supposant que le facteur s qui entre dans q (§ 107) peut être négligé, on trouve que, quelles que soient les valeurs de # et de x, l’expression

doit être proportionnelle à la densité du diélectrique. C’est la loi que j’ai fait connaître dans le mémoire cité et qui a été établie aussi par M. Lorenz 2) de Copenhague. Elle ne s’accorde pas parfaitement avec les expériences, mais il n’y a en cela rien qui doive nous étonner. Non seulement la quantité s peut être différente de 0, mais il est très probable que les propriétés des molécules elles-mêmes sont modifiées par une dilatation ou une compression. Ce sont précisément ces changements sur lesquels on pourra apprendre quelque chose en étudiant les variations de l’expression

v 2 — 1 rT+~2 ‘

1) H. A. Lorentz, Verhandelingen der Akad.v. Wei. Amst., T. 18, 1878, et Wied. Ann.. T. 9, p. 641, 1880.

2) L. Lorenz, Wied. Ann. T. 11, p. 70, 1880. Le mémoire original de M. Lorenz parut en danois en 1869.

H. A. LORENTZ