PERTURBATION INSTANTANÉE
Le plan de référence est æ0y.
Un astre {la Lune par exemple) décrit une ellipse {roublée dans le ‘ sens direct TMU; la ligne des nœuds de son plan orbital est actuellement l'axe Oy, T est le nœud ascendant. Le plan orbital a l’inclinaison & sur le plan de référence x0y. Quand l'astre est en M, on fait agir un
NZ
Fig. 199.
instant une force normale au plan orbital et dirigée: vers le plan x0y. On demande quel est le déplacement instantané du plan orbital.
Au lieu de parcourir l'arc MN, l’astre parcourt l'arc MP. Donc le plan orbital pivote autour de OM et vient en OMP : il coupe donc x0y suivant une droite OT’ (non représentée) qui est dans le quadrant — æOy. Il y à rétrogradation de la ligne des nœuds el diminution de l'inclinaison.
Reprenons notre raisonnement pour la position Q de l’astre. Le plan orbital pivote autour de OQ et vient passer par QS : il y a encore rétrogradation de la ligne des nœuds, mais augmentation de l’inclinaison.
Ainsi, où qu'elle agisse, la force normale au plan orbital et dirigée vers le plan de référence, fait rétrograder les nœuds (les déplace en sens opposé au mouvement de l'astre sur son orbite).
Elle diminue l'inclinaison quand elle agit dans les uadrants qui suivent le passage par les nœuds; elle augmente l'inclinaison quand elle agit dans les quadrants qui précèdent le passage par les nœuds.
Le lecteur remarquera que si l'inclinaison est petite, la moindre variation de sa valeur entraîne un déplacement considérable de la ligne des
X 2 2 * Ÿ +. 7 pa Es 4 ; OL
nœuds. Ainsi outre que la variation de l'inclinaison ne suit pas les mêmes lois que le mouvement des nœuds, elle est généralement d’un ordre de grandeur inférieur.
