MESURE DE LA FLEXION ASTRONOMIQUE HORIZONTALE

Imaginons la pesanteur supprimée et l'axe réglé horizontalement.

“al à ongle

Rétablissons la pesanteur : s'il y. a flexion astronomique, l'axe optique s'incline d'un angle « dans un certain sens.

Supposons Ja pesanteur rétablie, mais qu'elle soit dirigée vers le haut : l'axe optique s'incline d'un angle égal en sens contraire; on

OBSERVATIONS MÉRIDIENNES ll 88

obtient “exactement le même résultat en faisant l'expérience précédente après avoir tourné la lunette à 180° autour de son axe horizontal.

D'où la méthode suivante.

De part et d'autre de la lunette et à la hauteur de son axe, disposons deux collimateurs C, C', à peu près horizontaux, que nous pointons l'un sur l'autre. Visons successivement avec la lunette dans ces collimateurs, c'est-à-dire suivant la même direction. L'angle dont il faut tourner la lunette, serait 480° pour une flexion nulle; il est 180-922, pour une flexion &, É

3° — APPAREIL DE LOEVY POUR DÉTERMINER LA FLEXION DANS UN AZIMUT. QUELCONQUE.

La figure 47 montre schématiquement le dispositif.

Il s'agit de déterminer la flexion d’une poutre VV dont le milieu tourne autour d’un axe fixe.

En R est le réticule du micromètre; en B est un fil; R et B sont inva-

Fig. 47.

riablement liés à la poutre. En L, milieu de la poutre, est une à lentille argentée sur une portion de sa face droite; à supposer nulles les flexions, elle donne par réfraction l’image B' de B, par réflexion l'image R' de R. Les flexions amènent B en b, R en r. Posons : Ro Re.

B' était à la distance (non mesurable) B'R du réticule: il en est maintenant à la distance mesurable avec un micromètre : br — BR + fo + fr

La distance (non mesurable) RR’ du réticule et de son image est devenue la distance mesurable : rr°— RR'+9f..

La flexion astronomique est la différence /, —f * on la détermine par un retournement qui fournit deux nouvelles équations où les signes des Léa f, et fr. sont changés : d’où ces quantités,