COS A = I

) COS |JL = COS a.

Mais, dans le problème insoluble^du choix a priori du coefficient convenable, on ne doit pas perdre de -vue les deux points suivants :

a Le choix de ce coefficient n'inllue que sur le second terme de la série qui est du troisième ordre ; sitôt que ce terme deviendra notable, on sera obligé de lui en adjoindre un autre, du même ordre de grandeur, destiné à tenir compte de la variation de la densité de Tair avec l'altitude (4 • Or ce terme a pour effet d'agir ' en sens inverse du premier en diminuant le coefficient balistique; il tendra donc à rapprocher cos |jl de l'unité.

// Sitôt que le deuxième terme de la série devient important, on sort de la région où les formules simples du tir de plein fouet sont applicables et il devient nécessaire de calculer le second terme de la série par des formules plus compliquées.

Pour ces raisons, le choix de la trajectoire de plein fouet la plus simple (cos A = cos a = ij qui conduit aux équations du n" 219, s'impose.

256. Trajectoire où v est la variable indépendante. — On peut se demander si la trajectoire répondant aux équations du tir de plein fouet (219;, mais où, au lieu de a, on prendrait pour variable indépendante la vitesse v elle-même, fait partie du «groupe des trajectoires de Siacci.

Il est aisé de voir qu'il n'en est rien. En efl^t, on peut obtenir ces équations en partant de Thodographe écrit de la manière suivante, à un terme en t'^ près.

(t (Iv V . , fh

Ï-y , - \^ sin T ({"z — .,