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sans potentiel subies par le milieu. Mais, à l'inverse du cas de l’espace, ces quantités ne sont pas elles-mêmes les éléments de réduction d’un torseur indépendant de O. En effet, la somme tourbillonnaire K’

Là LA Là s L2 V2 ne LA 3 étant en général différente de zéro, le vecteur l’ dépend du choix de O.

Les intégrales ï et J’, pour une portion du milieu, ne sont les éléments de réduction d’un torseur bien défini que si l'intégrale K'’ correspondante est nulle. Alors on peut parler d’un torseur de polarisation.

Ainsi, par exemple, un doublet du plan, localisé en un point P et défini par son moment du premier ordre

> — n = || OM4K,

possède un torseur de polarisation équivalent au vecteur de polarisation

. . e 1 e Les contributions de ce doublet dans les intégrales l'et J', pour une origine O quelconque, sont donc