PET

que est parallèle ou perpendiculaire à l'axe de révolution. Par suite les polarisabilités principales sont données par les formules :

s -# Ji — Co ART ER 22 1 +- 3 Jo — Lio:

Je — Co Re

4x | I =. EY Go — Lsos

D'autre part, il est facile de relier la polarisation P à l'indice optique x par la relation :

LT re

Par suite si nous désignons respectivement par n;,, n et n, les indices de l'ellipsoïde correspondant aux deux directions principales et l'indice du milieu extérieur l’anisotropie de la molécule sera donnée par l'expression :

nj—1

a ° ) L n,—1 3 LA 9 9 (niÿ—ns\ 1+- 3 +3 [(ite)(ns-1)-(1—2e)(ni—1)](ni-1)(n5—1)e

; Gt a " n no—1 NT 2 2 9 + [nj+ans-3n5]+ sr à [(r+e)(ns—1)+2(1—2e)(ni—1)]-(n5—1)(72—1)(1 —e) Peterlin et Stuart ont fait un calcul analogue mais ont considéré en plus du champ de cavité, le champ produit à l’intérieur de la macromolécule par la couche double qui se trouve à la surface de séparation de la molécule et du solvant. Ils obtiennent alors pour la polarisation telle qu'elle a été définie précédemment : Pi ———"—#% Éé — PS jESRRS ei ES .

E1 — € 4e + —— Li E]

Les notations sont les mêmes que ci-dessus, &, et e, désignant les constantes diélectriques principales de l’ellipsoïde de révolution. Si nous faisons intervenir les indices nous aurons pour les polarisations

principales :

ni — ni XX 3 g TN — NA 4 +- 5 Li ñç 2 2 Ng — Nn9 B— 2 No — TN) 4t +- z Le

On en déduit l’anisotropie à :

PU 2 > F4 al (ny — nojng + (ni — no)(nz — role

nan? — 3nêjné + (n$ — néj(ns — nÿ)1 — €)