Ù AL
certaine vitesse inférieure à 5 m/s. Ce fait paradoxal est encore plus accentué lorsqu'un grillage est interposé à la sortie du collecteur. Le nid d’abeilles
interposé à l’entrée du collecteur agit sur le courant d'air tout comme le grillage précédent, donc il se peut, que malgré sa fragilité le point expérimental 1, soit assez près de la réalune. En définitive, j’adopte les courbes (12334) (1°2°3 4’).
Le nombre de Reynolds correspondant à la veine libre de diamètre D=0,20"mrest:
Fr D
Si ce nombre est inférieur à une valeur critique, environ 2 400 (28), on a le régime laminaire (écoulement de Poiseuille), — si 8 => 2400, le régime
d'écoulement qui s'établit est en général lurbulent. La vitesse correspondante
ir
à 2400 est 0,18 m/s, pour cette valeur w'—0. On peut donc prévoir approximalivement la forme de la courbe (01234) entre les points O0 et 1. Pour
u>>0,18 m/s, le régime devenant turbulent, la courbe Vie (u) doit croître rapidement — sur la figure précédente j'ai poussé le régime laminaire jusqu’au nombre ‘À — 13000 (valeur réalisée par ScHILLER), ce qui correspond à une vitesse de 0,95 m/s. Passé ce nombre, on est donc certain de se trouver dans le régime turbulent.
On peut donner une explication sommaire du fait paradoxal observé précédemment.
À l’arrière du nid d'abeille, il se produit un sillage qui, pour une certaine vilesse, se réduit à des tourbillons se détachant périodiquement de ses parois,
on peut même pour un faible nombre de Reynolds @ — n — 80 (D étant
l'épaisseur de la tôle constituant le nid d’abeille, — ici D —0,3 mm), avoir des tourbillons alternés de Bénard-Karman, ce qui correspond seulement à la faible vitesse de 1,60 m. Ces tourbillons donnent des variations de vitesse relative assez, grandes, malgré que la turbulence ne soit pas réellement développée (condition de turbulence non féalisée). De même pour un grillage de même diamètre, 0,3 mm, à la vitesse 1,60 m, il se formera à l’arrière, une quantité beaucoup plus grande, que pour le nid d'abeille, de rues de tourbillons alternés, — cette quantité étant d'autant plus grande que le grillage est plus serré. On comprend alors pourquoi le fait paradoxal précité s’est encore accentué.
Influence de la turbulence sur le coefficient de résistance d'une sphère de diamètre 9,05 cm (sphère vernie). — Si on relève les valeurs successives du coefficient de résistance C+ d’une sphère (sans filtre) en fonction du nombre de Reynolds, par les méthodes citées dans le chapitre I, on trouve la courbe I (fig. 39), on remarque que C+ est sensiblement constant pour les valeurs de R comprises entre 35 000 et 65 000, ensuite il décroît avec ‘R. La décroissance de C avec la turbulence absolue s’observe à partir de ce nombre, ce qui corres-
pond à la valeur VAT 00 us.
—— ATP S R A < Les courbes cx (A u x) ete) (Gig: 4) indiquent nettement l'in-
u fluence de la turbulence sur le coefficient de résistance des sphères. J'ai porté sur ces courbes les valeurs de la vitesse moyenne u et du nombre de Reynolds correspondant.
Si l’on se reporte aux valeurs données par DRYDEN et KUETHE (courbe fig. 63) et en prenant comme degré de turbulence de la soufflerie la valeur 2,8 %, valeur proche de la réalité, on trouve que le nombre critique de Reynozps est Rec — 132 000 (pour. Cx = 0,3). On peut donc prévoir la forme de la courbe pour @ = 110 000, elle sera rapidement décroissante comme l'indique le pointillé.
