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pe un certain adoucissement des angles nombreux de la courbe A, effet dû certainement, comme je l'ai montré pour les courbes de vérification du temps perdu, à la faible élasticité du fil

interposé.

Théorie du tétanos que l'on peut dédure des expériences précédentes.

Il m'a semblé que l’on pourrait tirer des expériences et surtout des graphiques précédents une théorie physique du tétanos. J'indiquerai cette théorie, d’abord pour le tétanos purement mécanique obtenu avec mon appareil déjà signalé ; puis je montrerai ensuite que l'on peut y rapporter aussi le tétanos physiologique du muscle. Mais avant, je rappellerai que le style À marque sur le tracé la forme de l'excitation transmise directement au caoutchouc par la tige oscillante. Le style B trace la courbe résultante, somme des effets de l'élasticité du corps élastique et des excitations transmises par ce corps.

Dans le cas d'un fil de caoutchouc interposé entre les deux styles ordinaires, on sait, par l'étude antérieure du temps perdu, que le style À relié à la tige oscillante par un fil inextensible quitte la ligne d’origine avant le style B. Donc les deux mouvements décrits par les styles, à partir du moment où le slyle B commence son ascension, ne concordent pas; si on les compare à des mouvements vibratoires, on dira qu'ils ont entre eux une certaine différence de phase. Cette différence de phase va en augmentant, car l'ascension. du style A est beaucoup plus brusque, comme l’indiquent les graphiques, que celle de B. Le style À aura donc atteint le sommet de la courbe qu'il décrit bien avant le style B. Deux effets agiront alors sur B pour retarder son mouvement d’ascension : la diminution de la force élastique du fil de caoutchouc par suite de l'élévation du poids,

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el la décontraction de À qui commence sa période de-descente. Pour ces deux causes, le style B atteindra rapidement ile sommet de sa courbe d’ascension pendant que A sera en partie décontracté. À achèvera donc sa période de descente eh même temps que B commencera la sienne. À la seconde excitation, A remontera de nouveau; par ce fait même la force élastique du caoutchouc augmentera puisqu’une nouvelle traction s'exercera sur lui. Après un certain temps perdu pour rendre celte force élastique capable d'arrêter dans sa chute le poids attaché au style B,ce dernier style terminera prématurément sa période de descente et commencera sa seconde courbe. Mais alors la différence de phase des deux mouvements aura encore augmenté, et elle augmentera encore pour les mêmes raisons à mesure que les excitations se multiplieront. Pour les mêmes causes, l'amplitude des oscillations de B diminuera et il arrivera un moment où cette amplitude sera tellement réduite, que B mettra à faire une oscillation précisément le même temps que À. Alors l'avance de A sur B n'augmentera plus et un régime constant s’élablira. Si cette amplitude réduite des oscillations de B n'est pas très petite, le télanos sera incomplet; si, au contraire, la valeur de celte amplitude est égale à zéro ou voisin de zéro, le tétanos sera complet.

On comprend, d'après cette théorie, que plus le nombre des excilalions par seconde sera grand, plus la différence de phase entre ces deux mouvements sera grande ; et, comme l'amplitude des oscillations de B dépend de cette différence de prase, celle-ci devra suivre une marche inverse; elle sera d'autant plus petite que les excitations seront plus nombreuses. Ce résultat déduit de la théorie précédente est conforme aux données de l'expérience.

Le graphique suivant, reproduit fig. 22, a pour objet de montrer la diminution de l'amplitude des oscillations de A

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à mesure que le nombre des excitations augmente. Il a été obtenu en donnant à le roue interruptrice une vitesse croissante à partir de zéro. Les excitations croissent comme la vitesse de la roue et le tétanos d'abord très incomplet devient de plus en plus complet.

Application de la théorie précédente au télanos physiologique du muscle.

Pour appliquer au muscle la théorie précédente, il suffit d'admettre l'hypothèse dans laquelle le disque contractile de l’élément musculaire serait animé, pendant le tétanos physiologique, de vibrations synchrones aux excitations qu'il reçoit del’excitant ; de même que dans le tétanos produit sur le caoutchouc, le style A vibre synchroniquement avec la tige oscillante à laquelle il est lié. On conviendra que cette hypothèse n’a rien d’invraisemblable et qu'on est obligé de l’admettre, d’ailleurs, pour expliquer un phénomène bien démontré, le bruit musculaire. Dans la contraction statique du muscle, c'est-à-dire dans la contraction sans production de travail extérieur, comment expliquer, en effet, le bruit musculaire, si l'on n'admet des vibrations de l'élément contractile? De plus, le son résultant de ces vibrations s’est toujours accordé avec celui produit pour les courants induits dans l'appareil excitateur. L'hypothèse indiquée plus haut est donc acceptable, autant qu'une hypothèse non vérifiée directement par l'expérience peut l'être.

On pourra m'objecter de plus, à propos de la comparaison du disque contractile avec le style A lié directement à la tige oscillante, que celui-ci obéit exactement, sans temps perdu, et que la contraction suit immédiatement ou plutôt accompagne l'excitation. C’est vrai; mais outre qu’il n’est pas démontré qu'il n’en soit pas de même dans le muscle, le temps perdu

Eee (véritable dans ce cas) qui pourrait s'écouler entre l'excitation et la contraction du disque contractile ne change rien à la théorie exposée plus haut. Ce n'est qu’une addition à faire lorsque cette donnée physiologique sera déterminée.

Je terminerai là ce travail, n'ayant pas le temps nécessaire pour pousser plus loin l’étude des phénomènes physiques du muscle. On considèrera cependant, je l'espère, que quelque incomplète que soit cette étude, elle a néanmoins conduit à quelques résultats nouveaux. Je reprendrai plus tard la suite de ces expériences et achèverai de montrer que les propriétés physiques du muscle jouent dans son activité physiologique un rôle prépondérant.