Discussion DE LA FORMULE

Quand on se déplace sur l'axe OA de l'infini du côté de la face négative à l'infini du côté de la face positive, la force électromagnéüque, dirigée suivant l'axe, conserve toujours le même sens. Nulle

Champ

Fo

Î (0) a ; Drstences r:R

Fig. 152.

à l'infini, elle passe par un maximum pour r—0; ses valeurs sont égales pour des distances égales de part et d’autre du cercle. La décroissance est très rapide quand on s'éloigne du centre d cercle (fig. 152).

Prenons la force F, pour unité; posons r':R—u. On trouve (en millièmes) :

136. Tracé général des lignes de force du champ d’une spire circulaire.

Le problème est résolu au $ 101. Par raison de symétrie, les lignes de force sont planes et situées dans les méridiens du phénomène. Le flux envoyé par une spire circulaire de rayon À dans une spire de même axe, de rayon y, et qui est à la distance x, est :

W— x va | (e— F)F+ n |

le module # des intégrales elliptiques complètes F et E est : k=2 VA : [+ (A+ yy].

Faisons varier simultanément x et y de manière que W reste constant (fig. 150) : tous les points de la circonférence du cercle

out 4

récepteur (dont le rayon varie; la figure 150 montre en traits interrompus deux positions de la trace) décrivent des lignes de force. Elles ont donc pour équation :

“ 9 à Vy (x — +) F+ PE — Constante.

On peut calculer en un point quelconque de l’espace la valeur du champ produit par un cercle. En effet, quand y devient y + dy, le flux reçu augmente de dW, la surface réceptrice augmente de 2rydy. L'intensité du champ est :

A quotient de l'augmentation du flux par l'augmentation de la surface réceptrice.

Nous avons dit, au $ 102, comment on généralise pour une bobine.