PY (9) B

Par suite, l'équation (4) devient

On peut substituer à I^^ le produit Ûp*, et à Ij, le produit UpJ; ces quantités p^^, p^, en suivant toujours Tanalogie avec les définitions données dans la dynamique des corps solides, sont les rayo)i^ (/f^ f/iraiion de la s'ection par rapport aux axes OX, OY, et alors Téqiiation (4) prend la forme :

-sCf-îf-)-

Il ne faut pas oublier que l'équation (11) suppose que l'origine 0 est au centre de gravité de la section, et que l'axe OX a une orientation particulière. Si ces conditions n'étaient pas remplies, il faudrait s'en tenir aux équations générales (5), (6) et (7) et àTéquation (4).

On voit que la pression est également réparlie en tous les points de la section si X^ = 0, Yi = o, ou si la force P passe par le centre de gravité 0 de cette section. On voit aussi que la pr&ssion au point 0 est toujours égale à la pression moyenne.

On peut disposer de Tangle a de manière que {{xi/diù soit nul. Il sulTIt en ellVt de

Jh

ZCÇx'y'ffta résoudre l'équation tanga = ./ — : ; elle foarnitpour a d-ii\ valeurs posi-

lires, comprises entre 0 et ic, et dlfféiant entre elles de - .