DES LIQUIDES PESANTS

surface libre» et le liquide ne |>Qtuxa dépasser ce niveau sans altérer la distribution de pressions qui existe actuellement dans sa masse.

Les rapports ^, ^ , représentent des hauteurs. 11 est facile de Ja

vérifier : la pression p est une force rapportée à l'unité de surface; cest donc le quotient d'une lorce F par une aire axb. Le poids spécifique H est un poids ou une force, F, rapportée à l'unité de

volume, ou divisée par un volume a'xb'xc' ; donc le rapport - est

égal à

UxtS>j

\u' xb xc J

= p7 X — X rj- X c' = c' X un nombre = une longueur.

Étant donnée une hauteur de liquide, on ti'ouvera la pression par unité de surface que cette hauteur représente en la multipliant par le poids spécifique du liquide.

L'équation dp-^Udz = o est susceptible d'une autre interprétation géométrique. Les diverses valeurs de z peuvent être supposées portées sur une verticale PN, à partir du point P pour lequel z = o. Prenons ensuite, à une échelle arbitraire, des ordonnées perpendiculaires à NP et proportionnelles aux valeurs correspondantes de la pression. L'équation '^* ' intégrée nous donne p -^Uz =^C; elle

^ — ^ ^ représente une droite, et cette droite NR

passe au point N par lequel la pression est nulle. Elle a pour coefficient angulaire la quantité n. L'angle RNP dépend d'ailleurs du choix arbitraire de l'échelle des z et de l'échelle des pressions.

En général, on prend une échelle des pressbns telles que l'angle RNP soit égal à un demi-droit. 11 suffit pour cela de convenir, que la pression au point P est représentée pa^