LIQUIDES PESANTS SUPERPOSÉS

une longueur PR égale à la hauteur PN du plan de charge au-dessus de ce point.

La plupart du temps, on n'a besoin d'évaluer que les différences de pressions entre divers points d'un même liquide ; il est inutile alors de tenir compte de la pression atmosphérique qui s'ajoute à chaque pression particulière, et disparait dans les différences. Gela revient à transporter l'axe NP parallèlement à lui-même en S' F. Les pressions seront représentées par les ordonnées MT de la droite S'R, prises jusqu'au nouvel axe S'P', abstraction faite de la pression atmosphérique qui est représentée sur la figure par l'ordonnée SS'*

Observons que dans l'épure, la portion de droite S'N est une ligne parasite, dont les ordonnées ne représentent pas de pressioa effective, puisque le liquide ne monte pas au-dessus du plan EF.

10. — 2*» Liquides superposés. — Lorsque des liquides non solubles les uns dans les autres sont versés ensemble dans un même vase, ils se superposent par ordre de densité, les plus légers audessus des plus denses , et les surfaces qui les séparent sont des plans horizontaux.

Considérons dans le liquide une verticale OZ ; soit A le point où elle rencontre la surface liljre du liquide supérieur, B, le point où elle pénètre dans le liquide placé au-dessous, G, le point où elle passe dans le liquide placé plus bas , etc. Nous aurons à appliquer successivement l'équation dp + lldz=o à chacun des intervalles AB,

BG, CD,....; dans chacun, n doit être traité comme une constante; mais n varie de l'un à l'autre.

Représentons, comme tout à l'heure, les pressions p, en chaque point de la verticale OZ'par des ordonnées perpendiculaires à OZ; l'équation dp + Udz = o représentera un contour polygonal AB'G'D'..., dont les côtés successifs seront inscrits entre les droites BB', GC', DD',... et auront des inclinaisons mesurées dans chaque intervalle par la valeur correspon-

Fig. 8.