PRESSIONS

fluide. La théorie noléculaire repousse cette hypothèse. Cependant on opère dans l'hydrostatique et dans T hydraulique comine si la coDtinditë UTait Ken» Gela revient à répartir uniformément dans l'espace la matière fluide qui est concentrée en^ divers points très rapprochés les «os des autres. La mécanique des solides présente des exemples tout à fait semblables (*).

k^ D<mi wk fluide: parfaU^ la, pnnwH surwn élément de surface pla»& êH normmle à cet ilèmewL Ea effet, ss ia force P n'était pas normale à l'élément DE, oa pcfurvait k décomposer en deux forces, Tune normale à Télémeiit et Vautre tangeotielleL Qr l'existence de la composante tangentieUe; est eontradictoire arec la définition des fluides parfaits^ pour lesquels. on admet que les diverses parties en cont^ n'exeroeoi; anciui firottemeot tes uaes. ser les^ autres» A cet égard, il en est de même des fluides parfaits et des fluides naturels à Vétat de repos» parce que fai vitoêsM (**), ou irottement mutuel des diveifsesi pairties des flindes naturels» déqpeiMl des vitesses relatives dofii ces parties senA. asinées les tmes par ra{^ort aux autres, et s' annulé quand il nY sb pfts.'nK)BVCT[iènt»

Qu'il s'agîaae denç d'aîi fluide naitumil oti d'un fluide parfait, la oremcNi en um pmmt éwtfhtiéÊ em iquiHb99 est normale à la surface plané sw Im^ueVe atte yrtarian $exe%ce. .

tEMME PRÉLIMINâIBE.

5. \] hyèroslatique ^ où statique des fluides ^ a pour objet de réeùQdire ceproblèBue gétiérai' :

C ]h RecbArcba dcui oesAm 4a ffaxOlé,. do» moMealA. d^rU» ^ aUnctbia d*» H/tière^^ des ellipsoïdes, etc.

C**) L'expression de viscûiité^ poai désigoer la propriété qu'ooi les fluides en iiioa«vement d*exercer et de sabir des frottements^ est consacrée par Tosage. Elle n'en est pas moins Impropre, puisque cette propriété appartient aux gaz comme aux liquides, et que ralr, par exemple, n'a aucune viscosité dans le sens vulgaire du. met.