Considérons, entre les deux

^^ adiabatîques [*, v, des transfonnalions

quelconques IfN, PQ; la variation de

f entropie est la même pour toutes ces

transformations.

En effet, pour amener le corps de l'étal H à l'état Q, la variation d'entropie doit être la même quelle que soit la succession des transformations intenaédiaires ; on a donc :

et, en remarquant que l'entropie est constante pour les parcours NQ, MP, on obtient la démonstration de la propriété énoncée.

Lorsque la transformation ItlN, au lieu d'être quelconque, est iaothermique et se fait à la température T :

ou:

Puisque S"— S' est constant entre les mêmes adiabatiques, la chaleur à fournir, entre deux adiabatiques données, pour effectuer des transformations isothermiques, est proportionnelle à la fonction T de la température à laquelle se fait l'échange de la chaleur.

La fonction T est celle que nous avons déjà désignée par température absolue ; la notion de température, conveutionuelle jusqu'Ici, est donc précisée (*).

1. Il n'est pas inutile de remarquer que la température, définie par comparaisan et au moyen d'une échelle thermo métrique, n'est pas une grandeur physique susceptible d'addition. Le théorème de Carnot, qui établit une relation d'une simplicité inattendueentreles rapports des quantités dechaleur et ceux des températures absolues, nous permettrait de dire : la température absolue est une quantité à laquelle est proportionnelle, entre deux adiabatiques données, la chaleur cédée à un corps, quelle que soit la nature de ce corps. A une tempénature T, double, correspond une quantité de chaleur cédée double, etc.... V. Lippmann, ouvrage cité p. 64.