AUTRE MANIÈRE DE TRAITER LE PROBLÈME

PRÉCÉDENT. — En introduisant la tension T, on a

m — 7— = m £" sÎD a — T,

m' -7— = m' g sin a' — T,

,;, ^^sin«-^)= /II' (g^ sin «'«^),

gmm^ (sin a -f- sin a')

/w -hiw'

Ainsi la tension du (il est constante pendant toute la durée du mouvement.

502. Le problème que nous venons de traiter donne la théorie complète de la machine d'Atwood, en posant a=:a'=z go°. On a

«^ = 5-^-— — y-if + r, /w + w

„ 7,smm!

503. Cas ou il y a des percussions. — Soient a et a* les vitesses que ces percussions imprimeraient aux masses m et m' si chacune déciles était libre, et c la vitesse effective du point m après la percussion, on aura

ma — m* a!

VÏQ. i55.

SUITE DES APPLICATIONS DU PRINCIPE DE d'aLEMBERT.