cas du tuyau indéfijvi daks les deux sens

L'équatîon du mouvement est

u := (f (x -{- at) -h -^ {'X — at).

En supposant pour f = o, on aura

761. Supposons que la partie primitivement ébranlée s^étende dea: = oàx=/ seulement. Cette portion ,

qu'on appelle onde ,

Fig. 190. ^ . . j^ est consntuee d une

D' C 0 LCD * « • «Il

manière invanaDle qui ne dépend que de la fonction t|/. Elle s'éloigne indéfiniment de OL avec une vitesse constante a ; il ne faut pas confondre ce déplacement de Tonde avec le mouve-

m«1it d'^é molécule ipâ ne dure que pendant le temps —

762. Le mouvement se propage aussi vers les x négatives par une onde C^D' dont la nature dépend de la ibnctiôti <f' et qui se transporte à gauche du point O avec utie viti^sse utiiforme égale k a.

Une même motéctrle est en mouvement pendant un

intervalle de temps égal à -» depuis ^ ^ — — - jusqu'à

763. Le mouvement se propagerait par une seule de ces deux ondes, si Tébranlement initial était td, qu'on eût, dans la partie OL, cf' (jr) = o ou <p' [x^ =. o, ce qui,