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puis il retombe au repos et y reste indéfiniment. I.e mou^ vement se propage donc dans le sens BX avec une vitesse égale à a, et subsiste en chaque point pendant un temps

égal à - ; de sorte que la partie ébranlée a une longueur / et

semble se mouvoir avec la vitesse a en présentant constam* ment le même aspect, puisque la variabk x — a« y a toutes les valeurs comprises entre o et l. Mais ce mouvement n'est qu'une simple apparence; cette onde est composée de molécules qui se remplacent à chaque instant, et l'on peut dire que c'est la figure géométrique qui se meut avec la vitesse a, et non lés molécules de fluides qui y sont comprises.

2^. Considérons maintenant un point M' pour lequel on . ait X <^ o, et à plus forte raison x — at<^o. On aura alors

F (a: — at) = o, /(.r — at) = o, et les formules (4) et (5) se réduisent aux termes où entre

3o8 COURS DE MÉCANIQUE.