r issue de 0 sont égaux entre ^^ ciA ^c r

eux. Or ces moments se réduisent

à ceux de — S et de T, c'est-à-dire ^

(n<* 103) aux projections de ÔG et '

OGi sur Ox; donc ces deux axes -s

représentatifs ont môme projection

sur une droite quelconque, et par suite ils coïncident, ce qui

suffit pour justifier la proposition énoncée.

Le moment de la seconde équivalente — S ou T relativement à O, déterminé, comme on vient de le voir, par le seulchoix de ce point, pour un système donné de forces, se nomme le moment résultant du système dont il s'agit, relativement au point O. L'axe représentatif OG du moment résultant est identique avec celui du couple (S, — S); celui-ci s'obtient luimôme en composant les axes des couples (F, —F), (F', —F'), (F', — F''), ... de \difig. 179, lesquels axes représentent également (n* 103) les moments des forces primitivement données F, F', F", . . . relativement à 0. Cela prouve que :

Vaxe représentatif du moment résultant d*un système de forces est la résultante géométrique des axes représentatifs des moments de chacune des forces, relativement au même point.

D'après ce qu'on a vu un peu plus haut (n** 14.4, d), la projection de cet axe sur une droite quelconque issue du point 0 fait connaître la somme des moments du système de couples (F, — F), (F', — F'), . . . , et par conséquent aussi du système de forces F, F', .... relativement à cette même droite. La propriété démontrée à la fin du n°103 dans le cas d'une seule force, concernant la loi suivant laquelle varient ses moments par rapport à des axes concourants, se trouve ainsi étendue à un système de forces quelconques.