THÉORIE DES MOMENTS
57. I>éfliiltioii0. — Avant d'aller plus loin dans l'étude des forces, nous donnerons la définition des moments et nous démontrerons leur propriété fondamentale.
On appelle moment par rapport à um point 0 d'une grandeur
géométrique mm' donnée en situation dans l'espace, le produit de
la longueur mm' par la distance Op du point 0 à la droite m/m/. C'est, comme on voit, le double de l'aire du triangle ombré Om/m\
Vaœe du moment que nous venons de définir est une grandeur géométrique 0[a égale au moment et portée à partir du point 0 perpendiculairement au plan du triangle dans une direction convenue; par exemple, si la grandeur
géométrique mm' est dirigée de m vers m', on conviendra de porter 0[x dans un sens tel qu'un spectateur placé en [x et regardant le plan du triangle voie la flèche mm' tourner par rapport au point 0 dans le sens inverse des aiguilles d'une montre. Quelle que soit d'ailleurs la convention adoptée, on voit que si
mm' changeait de sens, l'axe de Bon moment chaniS également.
: moment poT rapport A un axe X d'une grandeur
mm! donnée en situation dans l'espace, le moment de la projection de cette grandeur sur un plan perpendiculaire à l'axe par rapport au pied 0 de cet axe.
Le moment de mm' par rapport à X est donc le moment de.m,m; par rapport à 0, c'eat-à-dire le double du triangle ombré, Oniim', et l'axe 0(1., de ce moment est porté suivant OX.
là que ce moment peut s'obtenir en projetant sur OX
