ÉTUDE DE LA DISTRIBUTION DU MAGNÉTISME

moyenne A de l'aimantation en déplaçant brusquement le toron à partir du point dont la distance au milieu du barreau est J7 el jusqu'à l'infini. Les courbes construites en prenant pour abscisses, pour ordonnée la quantité du courant induit, sont des courbes d'intensité (IF, //^. 2o4). Gaugain (*) les nomme courbes de désaimantation.

2*, Faire glisser l'anneau induit d'une quantité [\\e et très petite dx à partir d'une situation x quelconque.

On a alors

^dt — S -V- dx

La courbe construite en prenant pour abscisse x, pour ordonnée dQj sera la courbe de la distribution du rnagnétisme correspondant à la variation de l'intensité longitudinale A seulement (I, fig. 2o4). Puisque la courbe des intensités a pour ordonnées les aires élémentaires de la courbe de distribution, les deux méthodes appliquées à un même barreau se vérifient et se rectifient mutuellement Tune Tautre.

On applique souvent la méthode de van Rees pour déterminer la quantité totale de magnétisme d'un barreau aimanté. Il suffit pour cela de mesurer l'intensité Ide l'aimantation au centre du barreau, comme nous Tavons indiqué ci-dessus par la'formule

SI est précisément ce qu'on appelle la quantité de magnéiisme de l'aimant. En effet, la section moyenne du barreau ambrasse l'ensemble de tous les solénoïdes ouverts dont les extrémités épanouies aux divers points de sa surface donnent lieu à la distribution effective du magnétisme; et l'on sait (p. lo) qu'un solénoïde de puissance l^S équivaut à deux *>*asses magnétiques -+- Ic/S, — I^/S coïncidant avec ses extrémités.

(•) Gauoain, Annales de Chimie et de Physique, 4* série, t. XWIII P- 3a4; 5» série, t. VIII, p. 289, et t. Xî, p. 5; 1878-1877.

J. Cl B., IV, 3'. yéintants, — (4' éd., 18^*9.) '3

Jamin a tait un fréqucnl usage de la mélhode de Van Rees dans ce cas particulier (*).

Nous résumerons rapidement, dans ce qui suit» les principaux résultats qui onl été publiés dans ces dernières années, relativement à la distribution du magnétisme sur les aimants d'acier de forme pratique, tels que lames, faisceaux, etc.

EXPÉRIENCES DE JAMIN. — Pour se guider dans les longues recliercbes qu'il a effectuées sur les aimants, Jamin(')Ia considère comme rigoureusement solénoïdaux« ainsi que cela résulte de la tliéorie de Poisson. 11 est en effet bien probable (}ue les aimants réels ne s'écartent pas beaucoup de celte condition, et, en tous cas, nous n'avons guère de moyens dr <lécouvrir par l'expérience ce qu'il en est.

Soit un barreau aimanté longitudinalement ; tous les solenoïdes qui épanouissent leurs terminaisons à sa surface sont timbrasses par sa section moyenne, ou ligne neutre, comme dans un anneau, et l'expansion de leurs extrémités sur b surface entière peut être considérée comme Teffet combiné (le leurs répulsions mutuelles et du pouvoir coercitif de l'aimant. Pour un acier déterminé, et dans des conditions fiies d'aimantation, le nombre des solénoïdes que peut embrasser la section moyenne est proportionnel à cette section, et la surface nécessaire à leur épanouissement ne peut descendre au-dessous d'un cerlain minimum. Si on le dépasse, le nombre de solénoïdes, ou la quantité de magnétisme de FaimaDt, Il augmente point; niais le moment magnétique augmente, puis(|ue les extrémités des solénoïdes s'éloignent du centre. An contraire, si la longueur de l'aimant est moindre, sasu^ face sera insuflisante, et l'on doit admettre qu'un cerlain nombre de solénoïdes disparaîtront : l'attraction de leurs extrémités opposées, s'ajoutanl à la répulsion exercée parles <»xtréniités de mémo nom des solénoïdes voisins, ils se trans-

( *) On poiirrail encore employer la méthode (rinduction pour un ainut <le forme quelconque, en déposant à sa surface le petit toron d*éprc«Tt|*t l'écartant à Tinfini. On mesurerait ainsi le flux de force normal à l'aiinaat ■en un point de sa surface, ou la composante normale du champ de rainii^

(») Jamin, Journal de Physique, i" série, t. V, p. 4i et 73; i8^6, ci <Somptes rendus des séances de l'Académie des Sciences, 1873-18^.