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il vient enHn

MR AC sin \CO \C sin VNR ' ' NR ~ AB shiABP "' AB sin AMR

COMPOSITION DES FORCES PARALLÈLES. aS

Imaginons maintenant que les forces AB et AC demeurent invariables en grandeur, qu'elles soient toujours appliquées en M et N, mais que leur point de concours s^éloigne indéfmiment de la droite MN. Le théorème exprimé par Téquation (3) subsiste toujours, et le rapport -^g tend vers ^a limite -j^- Le

point d'application R de la résultante de deux forces parallèles divise donc la droite qui joint leurs points d'application M et X en parties inversement proportionnelles à ces forces. Ce résultat est indépendant de l'angle de leur direction AR avec la ligne MN(<).

On passera sans peine au cas d'un nombre quelconque de forces parallèles et de même sens.

Quand il y a des forces parallèles dans deux directions op-

fiosées, on réunira, d'après ce qui précède, les forces de chaque

groupe en une seule, et Ton n'aura plus affaire qu'à deux

forces F et F' parallèles et de di- . ^

,. , Fig. G.

rections opposées, appliquées en r

deux points M et N [fig, 6). Soit / ^^

Q le point qui divise extérieure- / 4

ment la distance MN en parties ^/ n / ^

proportionnelles à ces forces ; f'/ f-^f»

nous pouvons, sans modifier les

conditions dans lesquelles se trouve le solide, appliquer en Q

deux forces de sens contraires, parallèles à F et F', et ayant

pour grandeur F — F'. Le corps est alors soumis à quatre

'; L*équati(in