M'ID = 2X-A

■ ak, il n'y aura pas d'émergence possible. Ainsi, un prisme (X=43*) d'angle supérieur à 84° ne laissera sortir aucun

.r sa seconde face, qui réfléchira lolalement. 2k, le prisme livre passage aux rayons compris à l'inci- Ire Bl, qui donne naissance à ID, et SI, qui donne nais-

M'. Les rayons incidents situés dans l'angle BIS=a pas-

X qui sont situes dans l'angle AIS = ::--x sont arrêtés et

OPTIQUE GÉOMÉTHIOUE.

renvoyés par réflexion totale. Or la direction SI, qui limite avec I "^ ^

Vanglr de passage a. fait avec la normale ?i'l un angle j, défini p= a^r

la relation

sin(| = «sin(). — A).

On a donc

A=:o 'i^- »=:; lous les rajons soûl iransmis. A<1 'l'^r »<': l'anple de passage est oblu».

A=)i /|=:o a = - — — droit.

Influence de l'incidence, liek'iation minimum. — Euûd, en faisant tourner à l'aide d*UQ bouton l> un prisme P autour d'uu au parallèle à son arôte, on constate que la déviation dépend de l'incidence. Si le rayon incident, d'abord couché sur Bl ifig. atigi, marche vers l'arête Jusqu'en SI, la déviation diminue, passe par un minimum pour lequel la trajectoire de la lumière est symétriipie par rapport au plan bissecteur de l'angle A, puis elle croit jusqu'à ce que l'émergence cesse de » produire.

Ce fait est d'accord avec les équations (il. Quand i diminue, /' diminue d'après la relation sin i = nsiDr, ])ar suite /' augmente puisque <-!-'■' — A, et par conséquent i" augmente aussi. On ne voit donc pas immédiatement comment la déviation \) = i + i' — \ varie. Mais, à cause de la symétrie des équations en t el l'.svmp- Irie conforme au principe du retour inverse d«s Fig. <;>' rayoDS, la déviation prend des valeurs égales

pour deux valeurs dilTérentes de t de part et d'antre de l'angle I défini par la condition i = i'; donc elle présente pour I un maximum ou un minimum. On verra aisément que c'est <ifl minimum en comparant la déviation pour i = l à la dévialîoa correspondant h ime autre incidence, par exemple i^=o.