FN = CP

Donc le point N reste à une distance invariable du point fixe F; par conséquent il est fixe lui-même. Le rayon QN se prolongeant

RÉFRACTION. — RÉFRACTION A TRAVERS UN SYSTÈME DE SURFACES. 425 en ligne droite suivant NQ' est le rayon sans déviation ou Yaxe secondaire du point Q, analogue au rayon passant par le centre d'une surface sphérique unique; et l'image est semblable à l'objet par

Fig.376 rapport au point N, qui représente la superposition des deux points

Ftg. 177

aodaux d'une lentille épaisse. La relation précédente montre que ce point nudal double est situé sur l'axe principal du côté du foyer le plus éloigné, à une distance de la lentille égale à la différence des deux distances focales.

Lentilles infiniment minces dans l'air. — Un cas particulièrement intéressant est celui où la lentille plonge dans l'air : alors n, = n 3 = 1 et n 2 = n, n désignant l'indice de la matière constitutive de la lentille relativement a l'air.

Les deux distances focales sont égales

7=>=<"-'>(rt>

On a d'ailleurs a distinguer les lentilles convergentes qui peuvent présenter l'une des trois formes : biconvexe (A), plan-convexe (B),

concave-convexe ou ménisque convergent (C); et les lentilles divergentes : biconcave (D), plan-concave (E), convexe-concave on ménisque divergent (F). Quand l'épaisseur est très faible, selon

Fig. 178

notre hypothèse actuelle, on peut dire que les lentilles convergentes sont plus épaisses au centre que sur les bords, le contraire ayant lieu pour les lentilles divergentes, conformément à la formule précédente (').

Les deux distances focales étant égales, le point nodal double se confond avec le centre de figure de la lentille.

11 est d'ailleurs facile d'établir directement que tout rayon passant par le centre de figure d'une lentille infiniment mince placée dans l'air la traverse sans déviation.

Kg- "79

Soit en effet un rayon incident quelconque SI rencontrant une lentille épaisse située dans l'air (ou plus généralement baignée sur ses deux faces par un même milieu), ce rayon traverse la lentille suivant II'. Si le plan tangent en 1' est parallèle au plan tau

(') Si l'épaisseur est un peu forte, la règle précédente peut se trouver en défaut ainsi que nous le verrons plus loin.

RÉFRACTION. — RÉFRACTION k TRAVERS UN SYSTÈME DE SURFACES. 427

gent en 1, le rayon RI' émergera parallèlement au rayon incident, comme ayant traversé une lame à faces parallèles. Mais alors les normales 01 et OT au point d'incidence et au point d'émergence sont parallèles entre elles, et l'on a