LE RÔLE DE LA PRESSION

J. — Rôle de la paroi

a) Dispositif

Pour chaque dispositif de nos expériences, on voudra bien se reporter au schéma correspondant.

ñ / = T En ee EL Fa £ à

Schéma no 1

À la suite de notre cœur artificiel R nous avons disposé un tube de verre de gros calibre en Y (V). Ce tube est adapté sur l’orifice de sortie du cœur au moyen d’un raccord en caoutchouc épais. À chacune de ses branche fait suite

1° Un tube de verre d’une longueur de 1 m. (À B).

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90 Un tube de caoutchouc de même calibre, à parois minces, d’une longueur de 1 m. également (G D).

Ces deux tubes qui représentent, le premier une artère scléreuse, dépourvue d’élasticité le deuxième, une artère normale, se continuent chacun par un tube de verre (v v’) se terminant par un gros tube de caoutchouc (FT T’). Ces deux tubes T T° se rejoignent et s’abouchent au moyen d’un petit tube de verre en Y. La circulation totale va se déverser dans un cristallisoir.

Le liquide mis en circulation est ici une solution de gomme arabique dans de l’eau, d’une densité de 1040 (on sait que la densité moyenne du sang est de 1060 environ). Il est amené au cœur au moyen d’une réservoir métallique situé sur le même plan que la circulation artificielle.

Nous voyons donc dans cette expérience que nous laissons constants les éléments suivants

Vitesse initiale.

Pression initiale.

Débits périphériques.

Densité du liquide.

—L'élément variable sera représenté par la nature des parois des deux tubes AB et CD, l’un rigide,

l’autre élastique.

b) Expériences

1° Dans une premier expérience, nous allons mesurer la vitesse de l'onde pulsatile qui va traverser

le tube de verre AB d'une longueur de 1 m. Pour cela, nous mettons une pince en C, réduisant ainsi la circulation double en une circulation simple. Nous disposons nos capsules en À (entréc) et en B (sortie).

Dans ce tracé, les pulsations supérieures sont celles

qui correspondent à l’onde arrivant en A. Les pulsasations inférieures traduisent l'onde à sa sortie en B. Si nous envisageons deux points a et b, pris sur le pied de deux pulsations correspondantes, nous constatons qu'entre les deux il existe un retard, Ce retard est de 1/50 de seconde, ce chiffre nous indiquant la vitesse de l’onde à travers un tube rigide, soit 50 m. à la seconde.

20 Mesurons maintenant la vitesse à travers le tube de caoutchouc CD. Pour cela, mettons cette fois la pince en À et disposons nos capsules en € et D à

l'entrée et à la sortie du tube.

Sur ce tracé, la place des pulsations est la même

que sur le tracé n° 1. Si donc nous prenons 2 points a et b, nous voyons que le retard qui existe entre eux est cette fois de 4/50 de seconde. D’où l’on déduit la vitesse de l’onde à travers un tube de même longueur et de même diamètre que le précédent, mais cette fois élastique et non rigide, vitesse qui atteint ici 12 m. 50 à la seconde.

3° Examinons la vitesse comparée de la même onde pulsatile à travers la double circulation. Enlevons la pince et mettons nos capsules en B et D. Nous ne modifions pas les débits périphériques, puisque nos deux tubes se terminent dans un tube de sortie unique. Mais, au lieu de lancer l’onde d’un seul côté, nous la lançons dans les deux branches.

Les pulsations supérieures représentent l’onde pulsatile arrivant à la fin du tube AB (verre). Les pulsations inférieures correspondent à l’onde arrivant en D (tube de caoutchouc). — Prenons deux points a et b. Nous voyons qu'entre eux le retard est de 4/50 de

seconde. Par conséquent, la traversée d’un tube de verre a décalé ia pulsation par rapport à la traversée d’une égale longueur de caoutchouc. La pulsation côté verre s’est constituée une précession de 4/50 de seconde sur la pulsation côté caoutchouc.

c) Conclusions

Si nous reprenons les résultats que nous ont donnés nos expériences, nous voyons que la vitesse de l'onde pulsatile qui atteignait 50 m. à la seconde dans un tube rigide, n’est plus que de 12 m. 50 à la seconde dans un tube élastique ; en outre, dans la

double circulation, chaque onde conservant des vitesses différentes, les pulsations se trouvent décaïces l’une par rapport à l’autre. — Nous dirons donc que la vitesse de l’onde pulsatile est plus grande dans un

tube rigide que dans un tuïe élastique et, par là-mûme, que la paroi du tube a une influence considérable sur cette vitesse. Plus la paroi est élastique, plus la vitesse est réduite. Plus la paroi est rigide, plus grande est la vitesse.

Ces expériences ne font que confirmer les théories et les lois que nous avons signalées plus haut. Sur ce point, nos résultats sont absolument conformes à ceux qui ont été trouvés par les auteurs dont nous avons cite les travaux.

L’objection dont nous avons déjà parlé pourra nous être posée ici. En effet, nous n’avons expérimenté que sur des tubes inertes, dans une circulation purement artificielle. Or, sur l’artère vivante, nous savons qu’il se produit des variations physiologiques incessantes dues à la structure de la paroi du vaisseau dans laquelle viennent se terminer les filets des nerfs vasomoteurs. Peut-on conclure du fait que nous trouvons au laboratoire à ce qui doit se passer in vivo? Certes, ies dissemblances sont profondes à cet égard, puisque c’est la modalité vitale qui sépare l’artère physiologique de son équivalent artificiel. Comme nous l'avons dit plusieurs fois, si ces dissemblances sont énormes, cependant il existe un certain parallélisme qui peut nous autoriser à appliquer à l’organe vivant ce que nous trouvons sur sa reproduction physique. Nous pouvons donc maintenant conclure de l’une à

l’autre, car, à un instant donné, l’artère vivante se * comporte évidemment comme le tube élastique. Le seul point à noter, c’est que les variations vaso-motrices pourrait modifier la vitesse de l’onde pulsatile, ce qui correspond d’ailleurs aux expériences de LOMMEL que nous exposerons plus loin. Lorsqu'il s'agira enfin non plus d’état fonctionnel, mais de lésions anatomiques constantes (athérome), la comparaison avec la circulation artificielle sera d’autant plus justifiée.