ET

(c est par exemple un couple de torsion).

Si on ajoute à ce corps un autre corps de moment d’inertie L’ (par rapport à l'axe de rotation) connu, le moment d'inertie total sera I + l'et comme c est resté le même, on aura :

En choisissant un corps dont la forme permet le calcul de [’, la mesure de T et T’ conduira à I par un calcul simple.

Comme corps de moment d'inertie connu, j'ai pris un anneau (fig. 34).

On sait que pour un anneau de rayons extérieur et intérieur r et r', et de masse M, le moment d'inertie par rapport à un axe perpendiculaire à son plan et passant par son centre est égal à : *

= Me? = M. TT

La connaissance de la masse M de l'anneau et de ses dimensions nous permet de calculer le moment d'inertie.

J'ai construit un certain nombre d’anneaux en laiton, avec toutes les précautions indiquées au sujet de la construction du cylindre suspendu. La densité du laiton employé était 8,41.

Ces anneaux ont sensiblement le même diamètre que les cylindres. Pour les centrer, on les pose simplement dessus en se réglant sur le bord.

Il faut remarquer qu'une légère excentricité ne change pas sensiblement le moment d'inertie, puisque pour un centrage parfait, le moment d'inertie passe par un minimum.

Fig. 3/°

J'ai d'ailleurs vérifié qu’un défaut de centrage très visible ne change pas sensiblement la période d'oscillation.

Dans les premières expériences, je me servais d’un unique anneau centré, relativement lourd, 48 g. 4260 et de moment d'inertie 272 g. 8269, du même ordre que celui du cylindre suspendu lui-même.

Des irrégularités dans les mesures m'ont conduit à supposer que le fil de suspension ne conservait pas un couple de torsion constant, par suite de la variation exagérée de poids ; j'ai alors construit toute une série d’anneaux beaucoup plus légers.

Les poids de ces anneaux étaient mesurés à l’aide d'une balance Brewer sensible au 1/20 de mg. Les poids employés avaient été spécialement étalonnés par le Laboratoire d'essais du Conservatoire des Arts et Métiers. Les dimensions

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