CV = C'Y
ou
Fig. 185. — Condensateur d'GEpinus.
lion, réquilibre est rompu sur le plateau A qui peut recevoir de la machine une nouvelle quantité d'électricité.
Le plateau A ne peut évidemment pas acquérir un potentiel supérieur à celui de la machine à laquelle il est relié; Taccroissement décharge provient donc d*une augmentation de la capacité qui devient C ; la charge est alors
Force condensante, — On appelle force conden- «inte le rappof*t des charges que prend le plateau f^ilkcimr A en présence du condenseur B ou lorsfjiiil est seul.
La force condensante est donc
C'est donc aussi le rapport des capacités du collecteur dans les deux cas.
Supposons enfin qu'on approche le plateau B après avoir séparé. le plateau A de la machine; la charge de A ne peut changer, puisqu'il est isolé; sa capacité devient G'; il prend donc un potentiel V plus petit que V
La force condensante est encore le rapport des potentiels qu'une même charge communique au collecteur, lorsqu'il est seul ou en présence du condenseur.
Rôle de la lame isolante. — On interpose toujours entre les armatures d'un condensateur une lame isolante, le plus souvent en verre. Cette lame joue un double rôle : d'abord elle permet de rapprocher les plateaux à une très petite distance, sans qu'il jaillisse d'étincelles, comme cela aurait lieu dans l'air; de plus, elle augmente l'influence, grâce à son pouvoir inducteur (Voy. ce mot), et la force condensante est plus grande que si les plateaux étaient séparés par la même épaisseur d'air.
Condensateurs sphériques. — La théorie est particulièrement sim-
"^^^ pie et le résultat intéressant dans
le cas d'un condensateur formé de deux sphères concentriques. La sphère intérieure ou le noyau servant de collecteur et prenant une charge + M', il résulte du théorème de Faraday (voy. Influence) que la sphère extérieure ou Venveloppe, si elle communique avec le sol, prend par influence une charge — M' sur sa face intérieure. Si cette enveloppe était isolée, elle prendrait — M' sur sa face interne et + M' sur sa face externe.
Supposons l'enveloppe en communication avec le sol. Si le noyau était seul, il prendrait une charge
M =- RV.
En présence de l'enveloppe, le potentiel est constant en tout point du noyau ; or au centre il est
R et R' étant les rayons du noyau et de la face interne de l'enveloppe. On tire de là
La capacité est donc devenue
