H EE

de plus S — 1,10 X 0,60 — 0,66; A = 5600; Q— 0,95; M— 70 :

par suite,

mSV/2g — 2,046 ;

mS\/2gH — Q 2,7105 Log (ar) = Log —5— — 0,8962.

mS1/ 29H" — Q 0, 9442 D'après cela, l'équation devient 2 X 3600 ; = 5 9 2,0462(1/5,2 — 1/0, Gogo} | 2462/3553 — 1/0,4) + 2,303 X 0,95 X o,8962| = 7442" — 262" c’est le temps demandé. os

27. Il arrive souvent dans la pratique que les bassins d’où l'on tire l'eau ont des formes irrégulières, comme o les étangs, par exemple; pour pouvoir appliquer les formules , il faut alors lever le profil des bassins, puis , F ; les supposer divisés en un certain nombre de couches parallèles horizontales d'une épaisseur au plus d’un demi-mètre; on prend la largeur moyenne de ces

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couches sur les profils, on les multiplie par l'épaisseur adoptée, et on a ainsi un certain nombre de bassins prismatiques superposés, pour chacun desquels on détermine le temps qu'il mettra à se vider. La somme de ces temps partiels donne approximativement le temps de l'écoulement du bassin irrégulier.

28. Lorsque l'écoulement a lieu par un déversoir, et que le bassin ne recoit pas de nouvelle eau, on obtient pour l'expression du temps t, à l’aide de considérations analogues à celles dont nous avons fait usage ci-des-

sus... (p)

EE ( Li ) — m2 NZ LH À désignant toujours la section horizontale du bassin, H la hauteur du niveau au commencement du temps #, et H' sa hauteur à la fin de ce même temps; est la largeur du déversoir. L'application de cette formule, pour laquelle on a généralement m— 0,61, ne présente aucune difficulté.

29. Il nous reste À considérer le cas où l’eau d'un réservoir bouche sous l’eau contenue dans ce second réservoir.

s’écoule dans un autre par un orifice qui dé-

Ici, d'après les lois de l'équilibre des fluides (Hxpro- STATIQUE , tom. n1), l’eau du second réservoir oppose à l’écoulement une résistance égale à la force qui la ferait s'échapper elle-même par l'orifice commun, si le premier réservoir était vide; ce n’est donc qu’en vertu dé son excès de force que l’eau de ce premier réservoir peut pénétrer dans le second. Or, la force ou pression d’où dépend la vitesse d'écoulement étant représentée par la charge, c’est-à-dire par la hautenr du niveau audessus du centre de l’orifice, si nous nommons H la charge du premier réservoir à un instant déterminé et H' celle du second, au même instant, la vitesse d’écoulement, à cet instant, sera due à la différence des charges, et on aura

Ainsi, lorsqu'un fluide passe d'un réservoir dans un autre par un orifice recouvert du fluide qui est dans ce dernier, la charge effective sur cet orifice, ou la hauteur due à la vitesse de sortie, en un instant quelconque, est la différence de niveau des deux réservoirs à ce méme instant.

Ce cas particulier de l'écoulement des fluides peut se présenter avec trois circonstances différentes: 1°les deux réservoirs conservent sensiblement leurs mêmes niveaux pendant toute la durée de l'écoulement ; 2° le niveau du second réservoir est variable, celui dupremier demeurant constant; 5° les deux niveaux sont va: riables.