SECTION II

DE LA ROTATION DES CORPS CÉLESTES ET DE SON INFLUENCE, SOIT SUR LA -FIGURE DE CÈS CORPS, SOIT SUR l’intensité DE LEUR ATTRACTION.

Jusqu’ici nous avons considéré les corps célestes comme des agglomérations de parties matérielles maintenues à Tétât de globes sphériques par la pression de l’éther qui naît dé leur translation dans ce fluide, et transportées parallèlement à elle.smèmes, tandis que le centre du corps, par la combinaison de la force d’attraction avec une vitesse initiale, décrit sa courbe dans l’espace. Cette simplicité n'existe point dans la nature ; nous verrons même dans le livre suivant qu’elle ne saurait y exister. Tous les corps que nous voyons circuler dans l’espace sont doués d’une rotation sur eux-mèmes : les uns, comme les satellites des planètes, présentent cette loi remarquable, d’accomplir leur révolution sur eux-mèmes en un temps sensiblement égal à celui de leur circulation autour de Tastre attirant,' de manière à présenter toujours à cet astre le même hémisphère; les autres, comme les planètes elles-mêmes, sont assujettis à des rotations d’énergies très- diverses et autour d’axes trèsdiversement inclinés sur le plan de leur orbite. Ce n’est pas ici le lieu d’expliquer ces lois et ces anomalies, il en sera question dans le livre suivant. Nous ne voulons nOus occuper dans celoi-ci que des effets généraux de la rotation dans la théorie de Téther, de son influence sur la figure des corjis et sur leur attraction, ainsi que sur les variations de la gravité à leur sur-

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face. Ce sont là déjà de grandes questions, et qui ont vivement excité l’attention des savants dans le siècle dernier, car elles se rattachent à la forme du globe terrestre, à sa mesure et à celle du temps. Mais ce sujet nous fournira des matériaux pour l’achèvement de questions plus difficiles encore , qui se rapportent aux harmonies planétaires. 11 est donc nécessaire, avant de l’aborder, de poser d’une manière précise les principes qui devront nous guider dans sa recherche.

Notre manière d’analyser les mouvements des corps an milieu du fluide étbéré nous conduit à considérer les effets de leur rotation tout autrement qu’on ne l’a fait encore. Son mode d'action sera un peu plus complexe, les résultats plus simples.

Iai rotation des corps dans l’éther a deux effets fort distincts : l’un, c’est le seul qui ait été considéré jusqu’ici, n’est autre qüc celui de la force centrifuge appliquée aux molécules des corps, qui en sont animées comme d’une impulsion propre. Cette force agit sur toutes les parties du corps tournant, tant intérieures qu’extérieures, en raison de leur distance à l’axe, et tend à en écarter par conséquent plus puissamment celles de l’équateur. Son mode d’action du reste est bien connu, depuis Huygbens ; c’est un des plus simples de la géométrie ; mais ce n’est pas ici le plus important à considérer. Le second effet de la rotation, l’effet pour nous le plus caractéristique et peut-être aussi le plus puissant, c’est Vaction qu’extree sur l'éther l'impulsioH produite par le mouvement de la surface du corps; et c'est en cela qu’une explication préalable est nécessaire.

Ce qui caractérise surtout les forces qui naissent de la rotation, c’est d'étre moléculaires, individuelles pour ainsi dire aux particules des corps. Chacune de ces particnles, quoique liée à l'ensemble du corps par la pression générale, extérieure, de l’éther, agit individuellement dans la rotation : chacune d’elles, une fois l’équilibre de figure établi, devient comme un petit corps indépendant, qui exécuterait sa révolution circulaire dans un plan perpendiculaire à l'axe des pèles. De là résulte pour les parties de la surface un genre d’action particulier. Chacune d'elles, dans sa révolution autour de l’axe, frappe l’éther d’une