LEMME

De VhomogènéUé intérieure des grands corps.

Dans ht conjecture la plus naturelle que ton puisse former sur le rapport des densités aut pressions dans une grande masse sphérique de particules matérielles maintenues en agglomération par le simple effet d'une pression superficielle générale, il J a lieu de conclure que les corps célestes sont doués dé une espèce particulière d’homogénéité, que nous proposewns de nommer sphéroîdale ou concentrique , et qui consiste en ce que, dans leur intérieur, deux couches quelconques de rm'me épaisseur renferment sensiblement la même quantité de matière.

C’est une loi générale des corps fluides, c’est-à-dire de ceux dont les particules ne sont pas lices entre elles par cette sorte d’enchevêtrement qui produit le phénomène de la cohésion,

DES LOIS DE l’aSTRORO^IIE.

c'est, dis-je, une loi prénérale deoescorps, que leur densité croit en proportion de la pression qu’ils supportent. Une induction naturelle nous a conduits à étendre conjecturalement cette loi aux parties intérieures des ^nds corps de la nature ; et si cela est ainsi en effet , comme la précision des résultats ultérieurs nous parait le démontrer , il en ressort immédiatement une propriété remarquable, très -précieuse par la simplicité de ses données , savoir l'homogénéité intérieure de ces grands corps. Nous allons essayer de justifier l’enchaînement de ces vues et de leurs conséquences.

On a VH, par leScholie de la Proposition IV’, que la pression superficielle de l'éther, transmise de couche en couche dSns l'intérieur des grands corps, augmente, de la surlace vers le centre , en raison inverse du carré des rayons; elle doit donc s’accroître dans la profondeur d’une manière excessive, et il y a lieu de penser que sous l’action de pareilles forces, toutes les résistances dont l'état connu des corps à la surface du globe peut nous donner l'idée , tendent à s’anéantir ; qu’en un mot , dans cet état nouveau , toutes les propriétés qui tiennent à l’eiichevètrement des particules, comme la cohésion, l’élasticité, etc., s'évanouissent nécessairement dans un écrasement général , comme on les voit s'évanouir souvent à la surfoce du globe sous nos faibles écrasements. Sous les forces dont l’homme peut disposer, nos matériaux solides les plus résistants se réduisent en poudre, dont les parties n’ont plus entre elles d’adhérence : nous pensons que sous les pressions incomparablement plus considérables que l'oii peut concevoir dans l’intérieur des grands corps, les particules élémentaires elles-mêmes s’oblitèrent , brisent leurs angles , se divisent en fragments et en poussière ; et peut-être réalisent-elles ainsi dans les profondeurs de ces vastes laboratoires cette transmutation des atomes , rêve impuissant du génie humain.

Nous reviendrons sur ce sujet en traitant de la nature des corps et en faisant l’application de nos principes aux questions générales de la physique et de la chimie ; concluons-eu seulement ici que triturés par ces forces puissantes et dégagés ainsi progressivement de leur cohésion, les atomes qui compo-

HOTATIOS8.

sent l’intérieur des corps célestes ont dù acquérir une sorte de fluidité poudreuse particulière; et la condensation ou la diminution des vides ne s’y opérant plus que par le brisement des parties, la réduction des angles , on peut admettre que oette condensation progressive des matériaux dans la profondeur y est proportionnée en grand, comme dans les fluides, à la pression qu’ils supportant.

D'après ce principe , les densités dans chaque couche seront donc , comme les pressions, en raison inverse des surfaces de ces couches; or, si on les suppose de même épaisseur, leurs volumes sont au contraire en raison directe de leurs surfaces : la quantité de matière, qui est le produit de 1a densité par le volume, sera donc la même dans toutes les couches d'égale épaisseur que renferme on corps céleste. C. Q. F. D.

CoBOLLAiRE. — De cetté sorte i’homoginiitè , que nous proposons de nommer eonemtrique ou sphéroidale , il résulte que dans un même secteur sphérique central , ou dans deux secteurs comprenant à partir du centre de figure un même espace angulaire , si l’on fait une division transversale en parties d'égales longueurs , chacune d’elles contiendra la mègie quantité de matière ; et, en général , pour deux parties quelconque! du secteur transversalement divisé , les quantités de matière seront proportionnelles aux longueurs des parties , comptées suivant le rayon de la sphère.